Метод экранированных зондов или боковой метод БМ.

Когда скважина заполнена соленой ПЖ, УЭС ее фильтрата мало по сравнению с окружающими ее плотными или нефтенасыщенными породами. В этом случае ток распространяется в основном по стволу скважины, т.е. по ПЖ (рис.10 а). Для уменьшения влияния скважины используют экранированные зонды, которые состоят из основного питающего электрода А_О и двух экранных А_Э , однополярных с основным и расположенных на одинаковых расстояниях по обе стороны от А_О (рис. 10 б).

Рис. 10 Характер распределения токовых силовых линий от электрода А в случае обычных зондов (а) и при наличии экранирующих электродов в зондах БМ (б) в пласте большого сопротивления

Экранные электроды препятствуют растеканию тока по ПЖ и направляют его вглубь пород. Используют 3, 7, 9 – электродные экранированные зонды (рис.11).

Рис. 11 Схема токовых силовых линий, выходящих из центрального электрода А_о при измерениях методом экранированных зондов в пластах высокого сопротивления.

а – семиэлектродный зонд; б – трехэлектродный зонд

Чем больше использовано экранных электродов, тем выше коэффициент фокусировки тока.

Измеряемое экранированными зондами кажущееся УЭС пород определяют по формуле ρ_к = G_Р ∙ ρ_р + G_ЗП ∙ ρ_ЗП + G_П ∙ ρ_П ,

где ρ_р, ρ_ЗП , ρ_П - УЭС соответственно раствора, зоны проникновения и неизмененной части пласта (истинное).

G_Р , G_ЗП , G_П - геометрические факторы частей пространства, в котором течет ток от основного электрода соответственно по раствору, зоне проникновения, неизмененному пласту.

Сумма всех геометрических факторов составляет полное изучаемое пространство: G_Р + G_ЗП + G_П = 1.

Закономерности изменения кажущегося УЭС для экранированных зондов в зависимости от свойств исследуемых пород изучались при помощи сеточного моделирования [ 3 ] .

Диаграммы ρ_к , полученные экранированными зондами, в отличие от обычных зондов КС не искажены экранными эффектами и не имеют ложных аномалий.

На рис. 12 изображены кривые зависимости между кажущимся и истинным сопротивлением пласта для семиэлектродного зонда. Откуда видно, что при отсутствии зоны проникновения (D / d_c = 1) ρ_к пропорционально ρ_П .

Рис.12 Кривые зависимости ρ_к / ρ_р от ρ_П / ρ_р для семиэлектродного зонда (по С. Г. Комарову).

L_об = 2,5 м; L = 1,67 м; q = 2,5; d_c = 0,25 м; ρ_ЗП / ρ_р = 20.

Шифр кривых - D / d_c

При наличии зоны проникновения небольшой D / d_c < 4 возможно приближенное определение ρ_П , а при глубоких зонах проникновения для более точного определения ρ_П необходимы измерения ρ_к несколькими зондами КС разной длины или глубины исследования.