Полосы равного наклона

При падении сходящегося (расходящегося) пучка света на плоскопараллельную пластинку (пленку) при интерференции могут возникнуть полосы равного наклона. Для каждой пары лучей 1 и 1^*, 2 и 2^* (рис. 7.12) оптическая разность хода d определяется формулой

.

Рис. 7.12

Для каждой из пар значений d - различны, так как a₁ ¹ a₂.

При наблюдении интерференционной картины используют собирательную линзу (Л) и экран (Э). В каждой точке экрана собираются и интерферируют лучи, которые после отражения от пленки параллельны прямым линиям, соединяющими их с оптическим центром линзы 0 (рис. 7.12). Например, лучи 1 и 1^* - в т. В, лучи 2 и 2^* - в т. А и т. д. Любая линза не создает дополнительной оптической разности хода между лучами, фокусируемыми ею на экране.

Интерференционная картина на экране имеет вид чередующихся светлых и темных полос (полосы равного наклона), каждой из которых соответствует определенное значение угла падения a.

Максимум или минимум интерференции на отражение в этом случае зависти от угла падения лучей. При освещении пленки белым светом на экране возникает система разноцветных полос равного наклона.

Если оптическая ось линзы перпендикулярна поверхности пленки, то полосы равного наклона имеют вид чередующихся концентрических темных и светлых колец. В отсутствии линзы лучи 1 и 1^*, 2 и 2^* уходят в бесконечность.

Следовательно, полосы равного наклона локализованы в бесконечности. Это явление используется на практике для точного контроля степени параллельности тонких пленок (пластин). Изменение толщины пленки на 10^-8 м можно обнаружить по искажению формы колец равного наклона.