Теплота парообразования
Процесс получения перегретого пара при постоянном давлении можно разделить, как уже говорилось, на три стадии:
1) подогрев воды от 0 оС до температуры насыщения ;
2) превращение всего количества воды, подогретой до температуры насыщения в сухой пар (стадия парообразования);
3) перегрев сухого пара от температуры до любой температуры t (выше ).
Теплота, которую нужно сообщить 1 кг воды, взятой при 0 оС, чтобы довести ее при постоянном давлении до температуры насыщения, называется теплотой жидкости (первая стадия). Это количество теплоты может быть найдено по уравнению q = c( ) ккал/кг. Полагая в нем q = , с равным теплоемкости воды (при обычных практических условиях с = 1 ккал/кг∙град = 4,19 кДж/ кг∙град), и = 0о С, получим
,
или
.
Теплота, которую нужно сообщить при постоянном давлении 1 кг воды, доведенной уже до температуры насыщения, чтобы превратить ее в сухой пар, называется теплотой парообразования r (вторая стадия). Как известно, при подводе или отводе этой теплоты температура воды не изменяется. Теплота парообразования складывается из внутренней теплоты парообразования ρ и внешней теплоты парообразования (греческая буква «пси»). Внутренняя теплота парообразования ρ есть та часть теплоты r, которая расходуется на преодоление молекулярных сил в жидкости, т.е. на увеличение ее внутренней энергии. Внешняя теплота парообразования есть та часть теплоты r, которая затрачивается на работу преодоления внешних сил, действующих на жидкость. В результате совершения этой работы объем воды увеличивается от v’ до v”. Так как рассматриваемый процесс парообразования происходит при постоянном давлении р, то эта работа равна р( ) кгм/кг, а соответствующее ей количество теплоты может быть выражено уравнением
= А р(v”– v’) ккал/кг.
Таким образом, φ Подставляя в это уравнение значение для φ, можем написать
ккал/кг.
Теплота парообразования уменьшается с увеличением давления и при критическом давлении она равна нулю.
Большую часть теплоты r составляет внутренняя теплота парообразования . Поэтому при изучении свойств водяных паров нельзя пренебрегать молекулярными силами, как это обычно делается при изучении газов (в последних, как известно, молекулярные силы настолько малы, что ими можно пренебрегать, полагая = 0).
Теплота жидкости и теплота парообразования в сумме составляют полную теплоту сухого насыщенного пара .
Математически это выражается уравнением
.
Или, зная, что
ккал/кг,
можно записать
ккал/кг.
Из сказанного следует, что полной теплотой сухого насыщенного пара называется такое количество теплоты, которое нужно сообщить при постоянном давлении 1 кг воды, взятой при 0 оС, чтобы превратить ее в сухой насыщенный пар.
Если процесс превращения воды в пар не закончен, т.е. если имеется влажный пар степени сухости х, то количество теплоты, которое необходимо сообщить 1 кг воды, взятой при 0 оС, чтобы превратить ее при постоянном давлении во влажный пар, называется полной теплотой влажного пара .Если степень сухости равна х, то:
ккал/кг.
Количество теплоты, которое нужно сообщить 1 кг сухого насыщенного пара, чтобы превратить его при постоянном давлении в перегретый пар, называется теплотой перегрева (третья стадия). Это количество теплоты может подсчитываться по уравнению
ккал/кг,
где:
t – температура перегретого пара;
ts – температура насыщения;
срm – средняя весовая изобарная теплоемкость перегретого пара в
пределах этих температур.
Теплоемкость перегретого водяного пара, в отличие от теплоемкости идеальных газов, зависит не только от температуры, но также и от давления пара. Значения этой теплоемкости приводятся в специальных таблицах.
Полная теплота сухого насыщенного пара и теплота перегрева в сумме составляют полную теплоту перегретого пара λ . Следовательно, λ = кКал/кг или, имея ввиду уравнение для , можем написать, что
ккал/кг.
Таким образом, полной теплотой перегретого пара называется такое количество теплоты, которое нужно сообщить при постоянном давлении 1 кг воды, взятой при 0 оС, чтобы превратить ее в перегретый пар.
Дата добавления: 2015-09-07; просмотров: 2091;