Геометрическая оптика
Геометрическая (лучевая) оптика — раздел, в котором изучав ют законы распространения света на основании представления о световом луче как линии, вдоль которой распространяется энергия световой волны.
В главе законы геометрической оптики применяются к рассмотрению конкретных оптических систем. Наряду с этим излагаются также вопросы физики глаза.
§ 21.1. Геометрическая оптика как предельный случай волновой оптики
В предыдущих главах были рассмотрены явления, для описания которых необходимо учитывать волновую природу света. Однако во многих практических вопросах, таких, как формирование светового пучка, образование изображения и др., волновые свойства света могут оказаться несущественными. Более того, учет интерференции, дифракции и поляризации в этих случаях лишь усложнит получение конечного результата. Для решения такого рода задач применяют законы геометрической оптики.
Геометрическая оптика есть предельный случай волновой оптики при стремлении длины волны к нулю. Это можно пояснить на примере дифракционной решетки. Из (19.26) при следует , т. е. получаем обычное для линзы фокусирование параллельного пучка света в точке О фокальной плоскости (см. рис. 19.10).
Для выяснения предельных возможностей оптических систем вновь приходится учитывать волновой характер света. Поэтому в этой главе частично рассматриваются вопросы интерференции и дифракции.
Геометрическая оптика является примером теории, позволившей при небольшом числе основных понятий и законов получить много практически важных результатов. В теории оптических устройств она и сейчас имеет большое значение.
§ 21.2. Аберрации линз
Приведем формулу тонкой линзы, известную из школьного курса:
(21.1)
где а1 — расстояние от предмета до линзы, а2 — расстояние от изображения до линзы, Ry и R2 — радиусы кривизны передней и задней сферических поверхностей линзы соответственно, п — показатель преломления вещества, из которого изготовлена линза; окружающая среда — воздух. Фокусное расстояние для такой линзы
(21.2)
Учитывая (21.2), формулу тонкой линзы представим в виде
(21.3)
Соотношение (21.1) полученодля тонкой линзы при следующих предположениях: 1) изображение формируется узкими приосевыми (параксиальными) пучками, составляющими небольшие углы с главной осью системы; 2) показатель преломления для всех длин волн одинаков. При выполнении таких условий создается точечное изображение, т. е. каждая точка предмета дает одну точку изображения.
Эти условия не реализуются на практике. Показатель преломления зависит от длины волны (дисперсия). Точки предмета лежат в стороне от оптической оси, что не отвечает первому условию. Применение только параксиальных лучей существенно ограничило бы световые потоки.
Все это приводит к аберрациям1, или погрешностям, реальных оптических систем, существенно снижающим качество оптических изображений. Однако, зная причины аберраций, можно добиться их устранения, если соответствующим образом подобрать систему линз.
Рассмотрим некоторые основные аберрации линзы.
Сферическая аберрация.Она заключается в том, что периферические части линзы сильнее отклоняют лучи, идущие от точки S на оси, чем центральные (рис. 21.1). Вследствие этого изображение светящейся точки на экране Э имеет вид светлого пятна. Для устранения сферической аберрации создают систему из вогнутой и выпуклой линз.
Астигматизм2. Это недостаток оптической системы, при котором сферическая световая волна, проходя оптическую систему, деформируется и перестает быть сферической.
Различают два вида астигматизма. Один из них обусловлен падением на оптическую систему лучей, составляющих значительный угол с оптической осью (астигматизм косых пучков).
Пусть точка А предмета расположена вне главной оптической оси (рис. 21.2, а); из всех лучей, идущих от этой точки, выделим небольшой элементарный пучок таким образом, чтобы его центральный луч AS лежал в одной плоскости с главной оптической осью ОО'. Любую плоскость, проходящую через главную оптическую ось, называют меридиональной; в данном примере возьмем плоскость, в которой лежат центральный луч элементарного пучка и главная оптическая ось (на рис. 21.2, а — плоскость чертежа).
При наклонном падении элементарного пучка линза создаст два изображения точки А в виде отрезков прямой. Один из них лежит в меридиональной плоскости и отчетливо виден на экране II (см. рис. 21.2, а), другой — в перпендикулярной плоскости, которую называют сагиттальной, он отчетливо виден на экране I. В промежутке между плоскостями I и II наблюдается пятно рассеяния, имеющее форму эллипса или окружности (рис. 21.2, б). Если предметом является отрезок линии, то качество изображения зависит от ориентации отрезка. Отрезки, расположенные в меридиональных плоскостях3, дают четкое изображение в плоскости II, а расположенные в сагиттальных плоскостях — в плоскости I.
Для демонстрации астигматизма косых пучков удобна сетка, представленная на рис. 21.3, а. Помещая ее как предмет перпендикулярно оптической оси, зададим систему отрезков, лежащих в меридиональных плоскостях (радиусы) и сагиттальных (окружности). На рис. 21.3, б, в показаны изображения этих отрезков, полученные в соответствующих плоскостях.
Для исправления астигматизма создают сложные оптические системы, состоящие из нескольких линз, благодаря чему удается образовать хорошие изображения при углах падения лучей 50—70°.
Другой вид астигматизма обусловлен асимметрией оптической системы. Линзы с такой аберрацией называют астигматическими. Эти линзы, как и в случае астигматизма косых пучков, создают изображение, в котором контуры и линии, ориентированные в разных направлениях, имеют разную резкость.
Дисторсия.Этот вид аберрации возникает вследствие того, что лучи, посылаемые предметом в систему, составляют большие углы с оптической осью, при этом зависимость линейного увеличения от угла пучка приводит к нарушению подобия изображения и предмета. Типичные проявления дисторсии показаны на рис. 21.6: а — подушкообразная; б — бочкообразная; предметом является сетка с квадратными ячейками.
Подбирая систему из нескольких линз с противоположным характером дисторсии, можно исправить эту аберрацию.
Хроматическая аберрация.Как видно из (21.2), фокусное расстояние линзы определяется показателем преломления, который зависит от длины волны. Поэтому пучок белого света, идущий параллельно главной оптической оси, будет фокусироваться в разных ее точках, разлагаясь в спектр (рис. 21.7; ф — фиолетовые лучи, к — красные), кружок на экране окажется окрашенным. В этом заключается хроматическая аберрация, которая очень часто сопутствует изображениям в линзах.
Для исправления этого вида аберрации создают ахроматические оптические системы из линз, которые изготовляют из стекол с разной дисперсией: ахроматы и апохроматы.
В оптических устройствах используют системы из линз, называемые анастигматами, в которых исправлены не только хроматическая аберрация, но и сферическая, а также и астигматизм.
Существуют и другие виды аберраций, которые здесь не рассматриваются .
Наиболее наглядно астигматизм такого типа можно продемонстрировать на цилиндрической линзе (рис. 21.4). Пучок лучей, параллельных главной оптической оси, преломляется линзой L только в плоскостях, перпендикулярных образующей цилиндра, поэтому на экране Э, расположенном в фокальной плоскости линзы, наблюдается прямая линия, а не точка, как при сферических линзах. Если с помощью цилиндрической линзы отобразить на экране сетку из тонкой проволоки с квадратными ячейками (рис. 21.5, а), то наиболее четкое изображение получается в виде системы параллельных линий, направленных вдоль образующей цилиндра (рис. 21.5, б, в; изображения соответствуют двум взаимно перпендикулярным положениям цилиндрической линзы).
Одновременное устранение всех аберраций может оказаться слишком слояшой или даже неразрешимой задачей, поэтому обычно избавляются только от тех погрешностей, которые существенно мешают основному назначению оптической системы. Так, для объективов микроскопов важно устранение сферической аберрации, возникающей при рассматривании объектов, лежащих вблизи фокуса и отображаемых широкими пучками.
1 Aberratio (лат.) — уклонение.
2 Астигматизм — не точечный. Точке предмета соответствует не одна точка изображения.
3Предполагается, что предмет лежит в плоскости, перпендикулярной главной оптической оси.
§ 21.3. Понятие об идеальной центрированной оптической системе
Реальные оптические системы состоят из различных деталей и часто включают в себя несколько линз (см. § 21.2). При произвольном расположении линз расчет и построение изображений могут быть достаточно сложными.
На практике часто используют системы сферических поверхностей (линз), центры которых лежат на одной прямой — главной оптической оси. Такие оптические системы называют центрированными.
Рассмотрим некоторые выводы теории идеальных центрированных оптических систем, предложенной Гауссом. В таких системах каждой точке или линии пространства предметов соответствует только одна точка или линия пространства изображений. Соответственные пары точек или линий обоих пространств называют сопряженными. К идеальной центрированной оптической системе приближаются такие, в которых используются параксиальные лучи. Такая система есть физическая абстракция, позволяющая рассчитывать реальные системы с учетом степени их отклонения от идеальной.
Укажем характерные точки и плоскости центрированной оптической системы (рис. 21,8; Q1 и Q2 — крайние сферические поверхности), принятые в теории Гаусса, с помощью которых можно построить изображения предметов.
Проведем в пространстве предметов луч A1 параллельный главной оптической оси О1О2. В пространстве изображений ему сопряжен луч А2, проходящий через точку F2. Точка F2 пространства изображений, сопряженная бесконечно удаленной точке пространства предметов, является вторым, или задним, фокусом системы.
Аналогично, лучу В2 пространства изображений соответствует
луч В1 пространства предметов, проходящий через точку F1 Точка .F1 пространства предметов, сопряженная бесконечно удаленной точке пространства изображений, является первым, или передним, фокусом1.
Плоскости, проходящие через фокусы перпендикулярно главной оптической оси, называют фокальными.
Так как лучи А1 и В1 попарно сопряжены лучам А2 и В2, то сопряжены и точки C1 и С2 пересечения этих лучей или их продолжений. Проведя через С1 и С2 плоскости, перпендикулярные О1О2, получим точки Ну и Н2. Имеем попарное сопряжение этих плоскостей, точек Н1 и Н2 и отрезков С1Н1 и С2Н2.
Отрезки С1Н1 и С2Н2 не только сопряжены, но и равны (IC^ffJ = = |С2Д"2| = h) и имеют одинаковое направление относительно оптической оси (одинаковые знаки); следовательно, для них линейное увеличение р* = +1. Оптическая система имеет две сопряженные плоскости, перпендикулярные оптической оси, для которых линейное увеличение сопряженных отрезков b = +1; такие плоскости и соответствующие точки Н1 и Н2 главной оптической оси называют главными.
Расстояния между фокусами и соответствующими главными точками называют фокусными расстояниями:
Главные плоскости и точки Н1 и Н2 могут лежать не только внутри центрированной оптической системы (см. рис. 21.8), но и вне ее, совершенно не симметрично относительно граничных поверхностей (рис. 21.9).
Главные точки и фокусы называют кардинальными точками, а соответствующие плоскости — кардинальными плоскостями. Эти точки и плоскости используют для построения изображения безотносительно к истинному ходу лучей в системе. Общие принципы аналогичны правилам построения изображения в тонкой линзе.
На рис. 21.10 показан пример построения изображения в центрированной оптической системе. Луч 1, идущий от светящейся точки Sl параллельно главной оптической оси, продолжают до пересечения с главной плоскостью пространства изображений, а затем проводят через фокус F2. Луч 2 проходит через фокус F1до пересечения с главной плоскостью пространства предметов, а затем параллельно оптической оси. Пересечение двух лучей (точка <S2) и дает изображение точки S1
Точки N1 и N2 (см. рис. 21.10) называют узловыми. Их особенность заключается в том, что сопряженные лучи 3, проходящие через них, одинаково наклонены к оптической оси, т. е. параллельны.
Если по обе стороны от оптической системы находятся среды с одинаковыми показателями преломления, то узловые точки совпадают с соответствующими главными точками.
Таким образом, оптическая система характеризуется шестью кардинальными точками и шестью кардинальными плоскостями.
Приведем без вывода наиболее важные формулы для центрированной оптической системы:
(21.5) (21.6)
где n1 и п2 — показатели преломления сред соответственно слева и справа от крайних сферических поверхностей оптической системы; обозначения a1 a2, fv f2 разъяснены на рис. 21.10. Отрезки ах и fx отсчитываются от главной точки H1а отрезки a2 и f2 — от Н2.
Они считаются положительными, если их направления совпадают с направлением распространения света, и отрицательными, если они противоположны. Обычно в геометрической оптике на рисунках принято распространение света слева направо.
Так как тонкая линза является частным случаем центрированной оптической системы, то естественно, что все сказанное выше справедливо и для нее. В этом случае четыре кардинальные точки — главные и узловые — совпадают с центром линзы, а формула (21.5) превращается в (21.3). Правила построения изображения в таких линзах, известные читателю из средней школы, также являются частным случаем более общего метода, описанного выше.
1 Так как пространства предметов и изображений взаимно сопряжены, то понятия «передний» и «задний», «первый» и «второй» условны.
§ 21.4. Оптическая система глаза и некоторые ее особенности
Глаз человека является своеобразным оптическим прибором, занимающим в оптике особое место. Это объясняется, во-первых, тем, что многие оптические инструменты рассчитаны на зрительное восприятие, во-вторых, глаз человека (и животного) как усовершенствованная в процессе эволюции биологическая система приносит в рамках бионики некоторые идеи по конструированию и улучшению оптических систем.
Для медиков глаз не только орган, способный к функциональным нарушениям и заболеваниям, но и источник информации о некоторых неглазных болезнях.
Остановимся кратко на строении глаза человека.
Собственно глазом (рис. 21.11) является глазное яблоко, имеющее не совсем правильную шаровидную форму: передне-задний размер у взрослого в среднем 24,3 мм, вертикальный — 23,4 мм и горизонтальный — 23,6 мм. Стенки глаза состоят из трех концент рически расположенных оболочек: наружной, средней и внутренней. Наружная белковая оболочка — склера 1 — в передней части глаза превращается в прозрачную выпуклую роговую оболочку 2 — роговицу. Толщина роговицы в центре около 0,6 мм, на периферии — до 1 мм. По оптическим свойствам роговица — наиболее сильно преломляющая часть глаза. Она является как бы окном, через которое в глаз проходят лучи света. Радиус кривизны роговицы примерно 7—8 мм, показатель преломления ее вещества 1,38. Наружный покров роговицы переходит в конъюнктиву 3, прикрепленную к векам.
К склере прилегает сосудистая оболочка 4, внутренняя поверхность которой выстлана слоем темных пигментных клеток, препятствующих внутреннему диффузному рассеянию света в глазу. В передней части глаза сосудистая оболочка переходит в радужную 5, в которой имеется круглое отверстие — зрачок 6. Непосредственно к зрачку с внутренней стороны глаза примыкает хрусталик 7 — прозрачное и упругое тело, подобное двояковыпуклой линзе. Диаметр хрусталика 8—10 мм, радиус кривизны передней поверхности в среднем 10 мм, задней — 6 мм. Показатель преломления вещества хрусталика несколько превышает значение п = 1,4х.
Между роговицей и хрусталиком расположена передняя камера 8 глаза, она заполнена водянистой влагой — жидкостью, близкой по оптическим свойствам к воде. Вся внутренняя часть глаза от хрусталика до задней стенки занята прозрачной студенистой массой, называемой стекловидным телом 9. Показатель преломления стекловидного тела такой же, как и у водянистой влаги.
Рассмотренные выше элементы глаза в основном относятся к его светопроводящему аппарату.
Зрительный нерв 10 входит в глазное яблоко через заднюю стенку; разветвляясь, он переходит в самый внутренний слой глаза — сетчатку, или ретину 11, являющуюся световоспринимающим (рецепторным) аппаратом глаза. Сетчатка состоит из нескольких слоев и неодинакова по своей толщине и чувствительности к свету, в ней находятся светочувствительные зрительные клетки, периферические концы которых имеют различную форму. Продолговатые окончания называют палочками, конусообразные — колбочками. Длина палочек 63—81 мкм, диаметр около 1,8 мкм, для колбочек, соответственно, 35 и 5—6 мкм. На сетчатке глаза человека расположено около 130 млн палочек и 7 млн колбочек.
В месте вхождения зрительного нерва находится не чувствительное к свету слепое пятно 12. В середине сетчатки, чуть ближе к височной области, лежит самое чувствительное к свету желтое пятно 13, центральная часть которого имеет диаметр около 0,4 мм»
Колбочки и палочки распределены по сетчатке неравномерно. Колбочки расположены главным образом в центральной части сетчатки, в желтом пятне, в центре желтого пятна находятся исключительно колбочки, на краях сетчатки — только палочки.
Рассмотрим сначала особенности светопроводящего аппарата глаза.
Глаз может быть представлен как центрированная оптическая система, образованная роговицей, жидкостью передней камеры и хрусталиком (четыре преломляющие поверхности) и ограниченная спереди воздушной средой, сзади — стекловидным телом. Главная оптическая ось ОО (см. рис. 21.11) проходит через геометрические центры роговицы, зрачка и хрусталика. Кроме того, различают еще зрительную ось О'О' глаза, которая определяет направление наибольшей светочувствительности и проходит через центры хрусталика и желтого пятна. Угол между главной оптической и зрительной осями составляет около 5°.
На рис. 21.12 показаны фокусы, главные точки и плоскости, а также узловые точки для некоторого усредненного нормального глаза (расстояния указаны в миллиметрах). Для упрощения часто заменяют эту систему приведенным редуцированным глазом, т. е. линзой, окруженной воздухом со стороны пространства предметов и жидкостью с показателем преломления п = 1,336 со стороны пространства изображений. В одной из моделей приведенного глаза единая главная плоскость находится на расстоянии 1,6 мм от передней поверхности роговицы, узловые точки совпадают и расположены на расстоянии 7,2 мм от поверхности роговицы.
Основное преломление света происходит на внешней границе роговицы, оптическая сила всей роговицы равна приблизительно 40 дптр, хрусталика — около 20 дптр, а всего глаза — около 60 дптр.
Различно удаленные предметы должны давать на сетчатке одинаково резкие изображения. Из формулы (21.5) видно, что это можно осуществить либо изменяя расстояние а2 между главной плоскостью и сетчаткой аналогично тому, как это делают в фотоаппаратах, либо изменяя кривизну хрусталика и, следовательно, фокусные расстояния f1и f2. В глазу человека реализуется второй случай.
Приспособление глаза к четкому видению различно удаленных предметов — «наводку на резкость» — называют аккомодацией1.
Когда предмет расположен в бесконечности, то его изображение в нормальном глазу находится на сетчатке. Хрусталик при этом аккомодирован на бесконечность и его оптическая сила наименьшая. Если предмет приближается к глазу, то у хрусталика увеличивается кривизна; чем ближе предмет, тем больше оптическая сила глаза, ее изменения происходят приблизительно в пределах 60—70 дптр.
У взрослого здорового человека при приближении предмета к глазу до расстояния 25 см аккомодация совершается без напряжения и благодаря привычке рассматривать предметы, находящиеся в руках, глаз чаще всего аккомодирован именно на это расстояние, называемое расстоянием наилучшего зрения.
Для рассматривания еще более близких предметов приходится уже напрягать аккомодационный аппарат. Наиболее близкое расположение предмета от глаза, при котором еще возможно четкое изображение на сетчатке, называют ближней точкой глаза (ближняя точка ясного видения). Расстояние до ближней точки глаза с возрастом увеличивается; следовательно, аккомодация уменьшается.
Размер изображения на сетчатке зависит не только от размера предмета, но и от его удаления от глаза, т. е. от угла, под которым виден предмет. В связи с этим вводят понятие угла зрения. Это угол между лучами, идущими от крайних точек предмета через совпадающие узловые точки (рис. 21.13). Из рисунка видно,
во-первых, что один и тот же угол зрения может соответствовать разным предметам КМ и QP и, во-вторых, что угол зрения вполне определяет размер изображения на сетчатке:
(21.7)
где I — расстояние между единой узловой точкой N и сетчаткой (I ~ 17 мм). Формула (21.7) записана в предположении, что угол зрения мал.
Из рис. 21.13 легко установить связь между размером В предмета, расстоянием L его от глаза, точнее, от узловых точек, и углом зрения :
(21.8)
отсюда с учетом (21.7) имеем
(21.9)
Для характеристики разрешающей способности глаза используют наименьший угол зрения, при котором человеческий глаз еще различает две точки предмета. Этот угол приблизительно равен 1', что соответствует [см. (21.8)] расстоянию между точками, равному 70 мкм, если они находятся на расстоянии наилучшего зрения. Размер изображения на сетчатке в этом случае [см. (21.7)] равен 5 мкм, что соответствует среднему расстоянию между двумя колбочками на сетчатке. Поэтому если изображение двух точек на сетчатке займет линию короче 5 мкм, то эти точки не разрешатся, т. е. глаз их не различает.
Такое же значение наименьшего угла зрения будет получено, если учесть ограничения, которые накладывает дифракция света (см. § 21.8). Поражает целесообразность природы — «ничего лишнего»: число колбочек, приходящихся на единицу площади сетчатки, отвечает предельным возможностям геометрической оптики.
В медицине разрешающую способность глаза оценивают остротой зрения. За норму остроты зрения принимается единица, в этом случае наименьший угол зрения равен 1'.
При отклонениях острота зрения во столько раз меньше нормы, во сколько раз наименьший угол зрения больше минуты. Если наименьший угол зрения равен 4', то острота зрения равна 1:4 = 0,25.
В отдельных случаях глаз человека различает и более мелкие величины, чем те, которые соответствуют углу 1'. Так, например, смещение движущихся предметов заметно, когда оно достигает 20" по дуге, несовпадение двух тонких линий обнаруживается уже при угле 12" между ними и т. д. В физических измерениях часто применяют приборы, в которых стрелка не должна смещаться с нулевого деления (штриха) шкалы (потенциометры, мосты). Благодаря способности глаза обнаруживать малые смещения линий такие приборы могут давать более точные показания, чем те, в которых определяется расстояние между штрихом и стрелкой2.
Чувствительность глаза к свету и цвету, а также биофизические вопросы зрения рассматриваются в седьмом разделе.
1 Строение хрусталика напоминает слоистую структуру лука, Причем показатель преломления слоев неодинаков. Вследствие этой специфики хрусталик преломляет так, как однородное вещество с показателем преломления, большим показателя преломления любого слоя.
2 У некоторых рыб аккомодация происходит за счет перемещения хрусталика в целом относительно оптической оси, т. е. реализуется первый случай.
§ 21.5. Недостатки оптической системы глаза и их компенсация
Аберрации, свойственные линзам, у глаз почти не ощущаются.
Сферическая аберрация незаметна ввиду малости зрачка и проявляется лишь в сумерках, когда зрачок расширен: изображения нерезки. Хотя глаз и не является ахроматической системой, однако хроматическая аберрация не ощущается, в частности из-за малого размера зрачка. Астигматизм косых пучков не имеет места, так как глаз всегда устанавливается в направлении наблюдаемого предмета. Исключение составляет лишь астигматизм, обусловленный асимметрией оптической системы (несферическая форма роговицы или хрусталика).
Это проявляется, в частности, в неспособности глаза одинаково резко видеть взаимно перпендикулярные линии на испытательной таблице. Такой недостаток глаза компенсируют специальными очками с цилиндрическими линзами.
Оптической системе глаза свойственны некоторые специфические недостатки.
В нормальном глазу при отсутствии аккомодации задний фокус совпадает с сетчаткой — такой глаз называют эмметропическим; глаз называют аметропическим, если это условие не выполняется.
Наиболее распространенными видами аметропии являются близорукость (миопия) и дальнозоркость (гиперметропия). Близорукость — недостаток глаза, состоящий в том, что задний фокус при отсутствии аккомодации лежит впереди сетчатки; в случае дальнозоркости задний фокус при отсутствии аккомодации лежит за сетчаткой. Для коррекции близорукого глаза применяют рассеивающую линзу, дальнозоркого — собирающую.
1 Это вопрос не только физический, но и физиологический.
§ 21.6. Лупа
Возможность разрешения деталей предмета зависит от размеров его изображения на сетчатке глаза или от угла зрения. Угол зрения можно увеличить, приблизив предмет к глазу, однако это связано с некоторыми ограничениями: 1) в ряде случаев технически невозможно существенно изменить расстояние между предметом и глазом (например, при рассмотрении звезд или Солнца); 2) невозможно приблизить предмет на расстояние меньшее, чем до ближней точки глаза, из-за предельных возможностей аккомодации.
В связи с этим для увеличения угла зрения используют оптические приборы: телескопы, лупы, микроскопы и т. п.
Рассмотрим устройство одного из наиболее простых оптических приборов — лупы.
Лупой называют оптическую систему, в передней фокальной плоскости которой или в непосредственной близости от нее расположен наблюдаемый предмет.
Изображение, создаваемое лупой, находится в бесконечности или на удобном для глаза расстоянии. Если изображение в бесконечности, то оно наблюдается глазом без аккомодации.
На рис. 21.14, а показано двумя лучами, как с помощью лупы формируется изображение на сетчатке; N — объединенная узловая точка оптической системы глаза, предмет помещен в передней фокальной плоскости. Луч 1 проходит через центр лупы без преломления, а затем преломляется глазом. Другие лучи, идущие от этой же
точки предмета, после преломления в лупе будут параллельны лучу 1. Чтобы определить положение изображения на сетчатке, выберем из этих лучей тот, который проходит через объединенную узловую точку (луч 2). Он не преломляется глазом. Его пересечение с сетчаткой и укажет положение изображения предмета. Остается лишь для полноты картины достроить начальную часть луча 2 и конечную часть луча 1 (показаны штриховыми линиями).
Увеличением лупы называют отношение угла зрения под которым видно изображение предмета (см. рис. 21.14, а), к углу зрения , под которым виден предмет, находящийся на расстоянии наилучшего зрения а0 = 25 см (рис. 21.14, б).
Из рисунков видно:
(21.10)
где В — линейный размер предмета. Учитывая (21.10), получаем увеличение лупы
(21.11)
Отсюда видно, что формула для увеличения связывает постоянную величину фокусного расстояния f лупы с расстоянием наилучшего зрения — довольно условной величиной. У близорукого глаза а0 < 25 см, у дальнозоркого а0 > 25 см, поэтому для близорукого глаза увеличение от одной и той же лупы будет меньше, чем для дальнозоркого.
Учитывая, что напряжение аккомодации сильно утомляет глаз и допустимо лишь как кратковременное явление, следует при пользовании лупой помещать предмет в фокальную плоскость, а глаз — у самой лупы.
Лупы изготовляют из одной или нескольких линз. Увеличение лупы зависит от ее конструкции и изменяется в пределах от 2 до 40—50. Наиболее распространены лупы с 10-кратным увеличением.
Разрешаемое с помощью лупы расстояние между двумя точками можно вычислить по формуле (21.8). Например, если для 10-кратного увеличения взять,
то получим
§ 21.7. Оптическая система и устройство микроскопа
Для получения больших увеличений в качестве лупы следует использовать [см. (21.11)]короткофокусные линзы. Однако такие линзы имеют небольшие размеры, им свойственны значительные
аберрации, что накладывает ограничения на увеличение лупы. Большее увеличение можно осуществить, рассматривая действительное изображение предмета, созданное дополнительной линзой или системой линз. Таким оптическим устройством является микроскоп; лупу в этом случае называют окуляром, а дополнительную линзу или систему линз — объективом.
Для того чтобы глаз не был напряжен, стремятся совместить изображение, созданное объективом, с фокальной плоскостью окуляра. На рис. 21.15 показан ход лучей в микроскопе, объективом и окуляром которого являются собирающие линзы, и в глазу.
Изображение А1В1 предмета АВ, созданное линзой объектива Об, находим согласно правилу построения изображения в тонкой линзе; луч 1, параллельный главной оптической оси, проходит после преломления в линзе через фокус, луч 2 через центр линзы идет без преломления; изображение А1В1 расположено в передней фокальной плоскости окуляра.Лучи 1 и 2 доходят до линзы окуляра Ок и в ней преломляются. Чтобы показать ход этих лучей после преломления в окуляре, проведем следующее рассуждение.
Все лучи, идущие из некоторой точки фокальной плоскости (например, A1, после преломления в линзе должны распространяться параллельно друг другу. Проведем из А1 луч A1D через центр линзы; лучи 1 и 2 после преломления в окуляре пройдут параллельно AtD до встречи с глазом. Пусть луч 1 проходит через объединенную узловую точку N глаза и потому без преломления дойдет до точки А2 сетчатки. В эту же точку сфокусируется луч 2. На сетчатке глаза получаем изображение А2В2 предмета АВ.
В современных оптических микроскопах объектив и окуляр состоят из нескольких линз, представляющих собой единую
центрированную оптическую систему (рис. 21.16). Главные плоскости объектива и окуляра такой системы показаны на рисунке раздельно, окружающая среда имеет одинаковый показатель преломления. Лучи 1 и 2, идущие от точки В предмета АВ, пересекаются в точке В', где формируется изображение, создаваемое объективом. Луч 2 попадает на окуляр параллельно главной оптической оси, поэтому он проходит через фокус F'2. Так как лучи 1 и 2 выходят из одной точки В' фокальной плоскости, то после преломления в окуляре они будут параллельны друг другу.
Можно указать главные точки и фокусы микроскопа как единой центрированной оптической системы. Так как луч 1 в пространстве предметов параллелен главной оптической оси, то он в пространстве изображений пересечет оптическую ось в заднем фокусе F'. Главные точки и плоскости найдем из условия, что точка и ее изображение, расположенные в соответствующих главных плоскостях, равноудалены от главной оптической оси.
Чтобы не загромождать чертеж, выберем точку К передней главной плоскости так, чтобы луч, распространяющийся от этой точки параллельно оптической оси, в пространстве предметов совпадал с лучом 1. Сопряженную ей точку К', расположенную в задней фокальной плоскости, найдем из условия, что она лежит на луче 1 и удалена на такое же расстояние от главной оптической оси, как и точка К. Проецируя К' на главную оптическую ось, получаем заднюю главную точку Н'.
Для нахождения передней главной точки из К' направим луч 3 параллельно главной оптической оси. Он пройдет через F2 до пересечения с задней главной плоскостью объектива. Чтобы определить направление этого луча после выхода из передней главной плоскости объектива, сделаем дополнительное построение: из
точки D, лежащей в фокальной плоскости, проводим луч DC параллельно главной оптической оси, он должен пройти через фокус F1 а луч 3 пройдет параллельно CFV Пересечение луча 3 с главной оптической осью дает передний фокус F микроскопа, а с лучом 1 — положение точки К, которая лежит в передней главной плоскости; Н — передняя главная точка микроскопа.
Отметим, что в этом случае фокусы расположены между главными точками.
Так как показатели преломления среды пространств предмета и изображения одинаковы, то на основании (21.6) фокусные расстояния равны между собой: / = —f.
Определим фокусное расстояние микроскопа.
Из подобия и , а также и соответственно имеем
(21.12)
(21.13)
где f1 — фокусное расстояние объектива, f2 — фокусное расстояние окуляра, — расстояние между задним фокусом объектива и передним фокусом окуляра, называемое оптической длиной тубуса. Разделив (21.12) на (21.13) и учитывая, что \КН\ = \КгН2\, имеем f2: f = : f1 откуда фокусное расстояние микроскопа
(21.14)
Так как и для микроскопа в принципе справедлива общая формула (21.11), то [см. (21.14)]
(21.15)
Итак, увеличение микроскопа равно отношению произведения оптической длины тубуса на расстояние наилучшего зрения а0 к произведению flf2 фокусных расстояний объектива и окуляра. Формулу (21.15) можно представить как произведение двух
сомножителей:
(21.16)
где Гок — увеличение окуляра, Гоб — увеличение объектива1.
На рис. 21.17 изображены общий вид (а) и схема (б) биологического микроскопа. Его главные части: основание 8, коробка с микрометрическим механизмом 9, предметный столик 10, револьвер 11с объективами 5, конденсор 2 и окуляр 7. Оптическая система состоит из двух частей: осветительной и наблюдательной. В осветительную часть входят зеркало 1, конденсор с ирисовой апертурной диафрагмой 3 и съемный светофильтр 4, а в наблюдательную — объектив, призма 6 и окуляр, соединенные в тубусе микроскопа.
Пучок лучей от источника света падает на зеркало, которое отражает его к диафрагме, проходит через конденсор и исследуемый препарат и затем попадает в объектив.
§ 21.8. Разрешающая способность и полезное увеличение микроскопа. Понятие о теории Аббе
Из формулы (21.15) можно сделать вывод, что при надлежащем выборе f1 и f2 увеличение микроскопа будет сколь угодно большим. Однако на практике биологи, врачи и другие специалисты, работающие с микроскопами, редко используют увеличения, превышающие 1500—2000. Чтобы уяснить причины такого положения, ознакомимся с понятиями «предел разрешения», «разрешающая способность» и «полезное увеличение микроскопа».
Дата добавления: 2015-06-22; просмотров: 2283;