Необратимые процессы вращения самопроизвольной намагниченности.

Различают два основных вида необратимых процессов вращения намагниченности: однородное и неоднородное.

В случае однородного вращения во всех малых объемах магнитного материала самопроизвольная намагниченность под действием поля поворачивается на один и тот же угол. Необходимым условием однородного вращения самопроизвольной намагниченности в магнитном материале является положительное приращение свободной энергии при любом нарушении однородности самопроизвольной намагниченности.[5]

Магнитные материалы с размерами, большими размера абсолютной однодоменности, перемагничиваются посредством неоднородного вращения самопроизвольной намагниченности. Локальная самопроизвольная намагниченность в различных точках магнитного материала во внешнем поле направлена под разными углами к оси легкого намагничивания. Предложены различные модели перемагничивания.

На рисунок 3.1 схематически представлены: а - однородное вращение самопроизвольной намагниченности; б - изгиб; в -завихрение; г - параллельное вращение; д - веерообразное вращение самопроизвольной намагниченности во внешнем поле.[2]

Когда размер частичы достигает критического, то есть когда перемагничивание становится неоднородным, поле зародышеобразования равно коэрцитивной силе.[1]

а) б) в) г) д)

Рисунок 3.1. Различные виды процессов вращения самопроизвольной намагниченности

Несмотря на формальность рассмотренных моделей некогерентного вращения самопроизвольной намагниченности, особенно последней, из-за отсутствия более последовательных теоретических схем они получили значительное распространение при анализе экспериментальных результатов по изучению гистерезисных свойств групп ферромагнитных частиц. Очевидным недостатком всех этих моделей является пренебрежение дефектностью кристаллической решетки, при учете которой выявляется возможность создания количественной последовательной теории неоднородного вращения самопроизвольной намагниченности.[6]