Их принцип действия и применяемые материалы

Явление термоэлектричества было открыто в 1823 г. Т.И.Зеебеком и заключается в следующем. Если составить цепь из двух различных проводников (или полупроводников) А и В, соединив их между собой концами (рис. 2-50, а), причем температуру Θ₁ одного места соедине­ния сделать отличной от температуры Θ₀ другого, то в цепи потечет ток под действием ЭДС, называемой термоэлектродвижущей силой (термо-ЭДС) и представляющей собой разность функций температур мест соединения проводников:

Е_АВ(Θ₁,Θ₀) = f(Θ₁)– f(Θ₀).

Подобная цепь называется термоэлектрическим преобразователем, или термопарой; проводники, составляющие термопару, – тер­моэлектродами, а места их соединения–спаями.

Термо-ЭДС при небольшом перепаде температур между спаями можно считать пропорцио­нальной разности темпе­ратур:

Е_AB = S_ABDΘ.

Опыт показывает, что у любой пары однородных проводников, значение тер­мо-ЭДС зависит только от природы проводников и от температуры спаев и не зависит от распределения температуры вдоль проводников. Термоэлектричес­кий контур можно разомкнуть в любом месте и включить в него один или несколько разнородных проводников. Если все появившиеся при этом места соединений находятся при одинаковой температуре, то не возникает никаких паразитных термо-ЭДС.

Можно разомкнуть контур в месте контактирования термоэлектро­дов А и В и вставить дополнительный проводник С между ними (рис. 2-50, б). Значение термо-ЭДС в этом случае определится формулой:

Е =Е_АВ(Θ₁) + Е_ВС(Θ₀) + Е_СА(Θ₀) = Е_АВ(Θ₁) + Е_ВА(Θ₀) = Е_АВ(Θ₁) – Е_АВ(Θ₀),

так как если два любых проводника А и В имеют по отношению к третьему С термо-ЭДС Е_АС и Е_ВС, то термо-ЭДС термопары АВ = Е_АВ = Е_АС + Е_СВ.

Можно разорвать также один из термоэлектродов и вставить дополнительный проводник в место разрыва (рис. 2-50, в). Значение термо-ЭДС в этом случае будет тем же, что и в предыдущем. Действительно, Е = Е_АВ(Θ₁) + Е_ВС(Θ₂) + Е_СВ(Θ₂) + Е_ВА(Θ₀) = Е_АВ(Θ₁) – Е_АВ(Θ₀) [1].

Таким образом, прибор для измерения термо-ЭДС может быть включен как между свободными концами термопары, так и в разрыв одного из термоэлектродов.

Явление термоэлектричества принадлежит к числу обратимых явлений, обратный эффект был открыт в 1834 г. Жаном Пельтье и наз­ван его именем. Если через цепь, состоящую из двух различных про­водников или полупроводников, пропустить электрический ток, то теплота выделяется в одном спае и поглощается в другом. Теплота Пельтье связана с силой тока линейной зависимостью в отличие от теплоты Джоуля, и нагревание или охлаждение спая зависит от направления тока через спай.

Во второй половине XIX в. У. Томсоном был от­крыт эффект, заключающийся в установлении на концах однородного проводника, имеющего темпе­ратурный градиент, некоторой разности потенциа­лов и в выделении дополнительной тепловой мощ­ности при прохождении тока по этому проводнику. Однако ЭДС Томсона и дополнительная теп­ловая мощность настолько малы, что в практи­ческих расчетах ими обычно пренебрегают.

КПД термоэлектрического генератора зависит от разности темпе­ратур и свойств материалов и для существующих материалов очень мал (при DΘ = 300°С не превышает h = 13%, а при DΘ = 100 °С h = 5%).

КПД термоэлектрического подогревателя или холодильника также очень мал: для холодильника КПД при температурном перепаде 5 °С составляет 9%, а при перепаде 40 °С – только 0,6%.

Тепловой баланс охлаждаемого в результате эффекта Пельтье спая определяется уравнением:

П₁₂I – kI²R – G'_Θ(Θ_нагр–Θ_охл) – G_Θ(Θ_окр–Θ_охл)=0,

где П₁₂I – теплота, поглощаемая в спае за счет эффекта Пельтье; I – ток через спай; П₁₂ – коэффициент Пельтье, зависящий от мате­риалов спая; I²R – выделяющаяся в термоэлементе теплота Джоуля, часть которой поступает на холодный спай; G'_Θ(Θ_нагр – Θ_охл) – тепло­вой поток, обусловленный разностью температур нагреваемого охлаждаемого спаев; G'_Θ – тепловая проводимость термоэлемента; G_Θ(Θ_окр – Θ_охл) – тепловой поток, возникающий в результате теп­лообмена между окружающей средой и охлаждаемым спаем.

Как видно из приведенного уравнения, температура холодного спая будет уменьшаться при увеличении тока за счет эффекта Пельтье, в то же время с увеличением тока увеличивается теплота Джоуля, и эффект нагревания при больших токах снижает эффект охлаждения. Поэтому минимальная температура холодного спая достигается при некотором оптимальном токе.

В измерительной технике термопары получили широкое распро­странение для измерения температур. Кроме того, полупроводниковые термоэлементы используются как обратные тепловые преобразователи, преобразующие электрический ток в тепловой поток.

При конструировании термопар, естественно, стремятся сочетать термоэлектроды, один из которых разви­вает с платиной положительную, а другой –отрицательную термо-ЭДС. При этом необходимо учитывать так­же пригодность того или иного термоэлектрода для применения в заданных условиях измерения (влияние на термоэлектрод среды, тем­пературы и т.д.).

Материалы, применяемые в промышленных термопарах, обусловлены ГОСТом 6616–74. Однако используется и ряд специальных термопар, например при измерениях тепловой радиации, для измерений температуры нагревателей в термоанемометрах и вакуумметрах, в термоэлементах термоэлектрических амперметров, вольт­метров и ваттметров. Термопары этого типа работают при сравни­тельно небольших температурах, но для по­вышения чувствительности преобразовате­лей мощности в температуру должны об­ладать минимальной теплоемкостью и ми­нимальным коэффициентом теплоотдачи. Поэтому такие термопары выполняются из тонкой проволоки диаметром d » 5 ¸ 10 мкм.