Универсальное четырехфермионное (V-A)- взаимодействие с заряженными и нейтральными токами
Ток в квантовой теории поля – оператор плотности четырехмерного тока описывает превращение одной частицы в другую или рождение пары частица-античастица.
Согласно универсальной теории слабого взаимодействия гамильтониан четырех фермионного слабого взаимодействия представляет собой произведение двух токов j, каждый из которых является комбинацией векторного V и аксиального A токов (V-A)-взаимодействие.
(2.54)
здесь знак + означает эрмитовое сопряжение, = (ct, x1 ,x2 ,x3) - пространственно-временная точка, ( = 0, 1, 2, 3) - индекс 4-фермионного тока, по которому предполагается суммирование.
Ток составлен из операторов рождения и уничтожения пары фермионов. Символически, опуская векторный индекс , заряженный ток можно записать в виде
(2.55)
заряженный ток недиагонален, т.е.переводит один лептон в другой лептон, один кварк в другую линейную комбинацию.
Например, первое слагаемое в (2.55) равно
(2.56)
где -оператор рождения электрона, -оператор уничтожения электронного нейтрино, -матрицы Дирака, преобразуется как вектор при преобразованиях Лоренца и пространственной инверсии, - как аксиальный вектор. Три последних оператора в (2.55) являются линейными комбинациями операторов рождения кварков, так что кварковый заряженный ток состоит из девяти слагаемых.
Векторно-аксиальная структура (V-A) токов приводит к характерной зависимости реакций слабого взаимодействия от спинов участвующих частиц. Это связано с тем, что матрица ( ), действуя на волновую функцию фермиона, выделяет из неё состояния с левой спиральностью. В этом случае спин частицы направлен против импульса частицы, т.е. против направления движения частицы.
Заряженный слабый ток – оператор теории слабого взаимодействия отвечает за переходы, при которых электрический заряд начальных и конечных частиц меняется на единицу элементарного электрического заряда. Заряженный слабый ток описывает взаимодействие лептонов и кварков с полем заряженных промежуточных векторных бозонов . Он превращает нейтрон в протон, электрон в нейтрино. Заряженный ток равен сумме лептонного тока и кваркового тока , каждый из которых является суммой векторного и аксиального токов.
(2.57)
где = (ct, x1 ,x2 ,x3) - пространственно-временная точка. - = 0, 1, 2, 3.
В заряженный лептонный ток входят только левые компоненты полей лептонов
(2.58)
где -операторы полей заряженных лептонов. - операторы нейтрино.
Через операторы полей u(x), d(x), s(x ) кварков заряженный ток Каббибо записывается так
(2.59)
При учете дополнительного очарованного с-кварка к току Каббибо необходимо добавить ток ГИМ ( Ш. Глэшоу, Дж. Илиопулос, Л. Майани 1970г.):
(2.60)
где с(х) – оператор поля с-кварка.
Взаимодействие заряженного тока с полем промежуточных векторных бозонов описвается плотностью лагранжиана
(2.60)
где -поле заряженных промежуточных векторных бозонов , g-безразмерная константа взаимодействия (в единицах с = 1, ). - эрмитово сопряжение.
Плотность эффективного гамильтониана взаимодействия заряженных токов имеет вид
(2.61)
где -ток, эрмитово сопряженный , -фермиевская константа слабого взаимодействия.
Полный заряженный адронный ток для трех кварковых дублетов
(2.62)
Кварковые комбинации определяются матрицей Кобаяши-Маскава
(2.63)
где , (2.64)
равенство означает,что этот элемент очень мал.
Унитарная матрица (Кобаяши, Маскава 1973) зависит от трех углов Эйлера и одной фазы
(2.65)
где
Если фаза отлична от нуля, то это означает, что слабое взаимодействие не инвариантно относительно СР-преобразования.
Нейтральный ток- оператор, описывающий взаимодействие кварков и лептонов с полем нейтрального промежуточного бозона Z0. В этих переходах не меняется электрический заряд конечных и начальных кварков и лептонов. Нейтральный ток состоит из суммы лептонного и адронного (кваркового) тока, каждый из которых является суммой векторного и аксиального токов.
(2.66)
где = (ct, x1 ,x2 ,x3) - пространственно-временная точка. - =0, 1, 2, 3
Взаимодействия с участием нейтральных токов не сохраняют пространственную четность. Примером процесса с нейтральными лептонным и адронным токами является упругое рассеяние нейтрино на протоне .
Взаимодействие нейтрального тока с полем нейтрального бозона описывается полностью плотностью лагранжиана
(2.67)
g-безразмерная константа взаимодействия (в единицах с = 1, ) связана с электрическим зарядом е и углом Вайнберга соотношением , в области перeдаваемых импульсов много меньших массы зет-бозона. Bзаимодействие нейтральных токов описывается плотностью гамильтониана
(2.68)
-фермиевская константа слабого взаимодействия,
Полный слабый нейтральный ток содержит вклады от всех лептонов и всех кварков:
(2.69)
важным свойством нейтральных токов является их дагональность. Они переводят каждый лептон или кварк сам в себя.
Нейтральный ток каждого лептона и кварка определяется электромагнитным током и током третьей компоненты слабого изоспина
(2.70)
Нейтральный ток для нейтрино (первое слагаемое в (2.69)
(2.71)
- оператор нейтринного поля,
Нейтральный ток для электрона (электромагнитный ток )
, (2.72)
где содержит операторы уничтожения позитрона и рождения электрона, - содержит операторы уничтожения электрона и рождения позитрона в пространственно –временной точке х . В другой записи (четвертое слагаемое в(2.69)
(2.73)
здесь - оператор электронного поля, черта над операторами означает дираковское сопряжение. , -матрицы Дирака. Важнейшее свойство электромагнитного тока его сохранение , является следствием калибровочной инвариантности квантовой электродинамики.
Вионы (промежуточные векторные бозоны) – кванты слабого взаимодействия, массивные частицы со спином единица: W+, W --, Z0 . Масса равна 80,22 Гэв, масса Z0 равна 91,173 Гэв. Положительно и отрицательно заряженные дубльве–бозоныW+,- осуществляют взаимодействие заряженных токов. Нейтральный зет-ноль бозон Z0 осуществляет взаимодействие нейтральных токов. См рис.2.19. Заряженный W-бозон в 70% случаев распадается в адронные состояния и в 30% случаев в лептонные состояния типа (лептон, нейтрино). Нейтральный бозон распадается в 71% в адронные состояния типа (лептон, антилептон) и (нейтрино, антинейтрино). см. Табл.2.4. Фермиевская константа слабого взаимодействия равна = 10-49 эрг см3 в системе СГС или 1,1 10-5 (Гэв)2 в системе, где. .
, (2.74)
где -постоянная тонкой структуры.
В 80 годы 20 века было установлено, что слабое и электромагнитное взаимодействия это различные проявления единого электрослабого взаимодействия.
Если «выключить» слабое взаимодействие, то погасло бы Солнце, так как прекратился бы водородный цикл сгорания протонов с образованием гелия. Без слабого взаимодействия были бы стабильны нейтрон, мюон, пи-мезон, странные и очарованные частицы.
Феймановские диаграммы для слабого взаимодействия
Для слабого взаимодействия на рис.2.17. показаны вершины диаграмм и диаграммы рассеяния нейтрино и антинейтрино на электроне, а также диаграмма для распада мюона.
Рис. 2.17. Вершины феймановских диаграмм для слабого взаимодействия. В левой колонке показаны элементарные узлы для превращений лептонов. Заряженные вионы изменяют электрический заряд лептонов. Нейтральный бозон осуществляет взаимодействие нейтральных токов. В Правой колонке показаны аналогичные элементарные узлы для превращений кварков по каналу слабого взаимодействия.
Рис.2.18. Феймановская диаграмма для вклада Рис.2.19. Феймановская диаграмма
заряженного тока в сечение рассеяние для вклада нейтральных лептонных
антинейтрино на электроне. токов в упругое рассеяние нейтрино на
на электроне
Рис.2.20. Диаграмма для реакции распада отрицательного мюона с участием векторного бозона. .
Дата добавления: 2014-12-18; просмотров: 1161;