Интерференция световых волн
Интерференцией называется явление перераспределения энергии в пространстве при наложении когерентных волн.
Когерентными называются волны одного направления, с одинаковыми плоскостями колебаний светового вектора, одинаковой частотой и с постоянной во времени разностью фаз.
Когерентные волны можно получить, разделяя одну световую волну на две с помощью отражения и преломления света.
Условия наблюдения максимумов и минимумов интерференции определяются разностью фаз складываемых колебаний.
(46)
Разность фаз интерферирующих волн связана с оптической разностью хода
D = l2 – l1 ,
где l – оптическая дина пути световой волны. При этом l = S×n, где S – геометрическая длина пути световой волны в однородной среде с показателем преломления n. Кроме того, при нахождении l надо учитывать, что при отражении от оптически более плотной среды световая волна меняет фазу на p. В этом случае к оптической длине пути надо прибавить (или отнять) l0/2.
Связь разности фаз с оптической разностью хода дает общие условия наблюдения интерференционных максимумов и минимумов:
(47)
|
Рассмотрим основные случаи интерференции
1. Интерференция наблюдается на экране, расположенном параллельно двум когерентным источникам в виде щелей (опыт Юнга, зеркала Френеля, бипризма Френеля) (Рис. 6).
L – расстояние от экрана до источников, отстоящих друг от друга на расстоянии d (d << L);
x – расстояние от центра интерференционной картины до k-ой интерференционной полосы.
Тогда (48)
|
2. Интерференция при отражении от тонких пленок. При падении света на тонкую пленку происходит отражение от обеих поверхностей пластинки. В результате возникают когерентные волны 1 и 2, которые могут интерферировать (рис. 7). При этом
, (49)
где d – толщина пленки, n – показатель преломления, a – угол падения, l0/2 – добавочная разность хода, учитывающая смену фазы на p при отражении 1-й волны от более плотной среды (пленки).
|
3. Кольца Ньютона – пример полос равной толщины, наблюдаемых при отражении света от соприкасающихся друг с другом плоскопараллельной стеклянной пластинки и плосковыпуклой линзы с большим радиусом кривизны (рис. 8).
Тогда радиусы темных колец Ньютона в отраженном свете , (50) а радиусы светлых колец Ньютона в отраженном свете
. (51)
Здесь R – радиус кривизны линзы, n – показатель преломления вещества между линзой и пластинкой.
Дата добавления: 2016-05-16; просмотров: 594;