Подвійне променезаломлення

Ми розглянули|розгледіли| поляризацію світла:

1) при пропусканні його через пластинку|платівка| турмаліну;

2) при відбиванні;

3) при заломленні.

Наступний|такий| спосіб отримання|здобуття| поляризованого світла-при подвійному променезаломленні.

Ісландський шпат кристал гексагональної системи, зустрічається досить чистий і великих розмірів у природному вигляді|вид| в природі. З|із| кристала ісландського шпату виколюється ромбоедр із|із| кутами|ріг,куток|, що його обмежують і (рис. 4.6).

Рис. 4.6

Якщо кристал достатньо|досить| товстий, а пучок|брунька| променів вузький, то з|із| кристала виходять два цілком|сповна| розділені промені, які паралельні первинному. Якщо промінь падає навіть перпендикулярно на грань, то один промінь іде у початковому напрямі|направлення|, а другий відхиляється від цього напряму |направлення| (рис. 4.7).

Один промінь назвали звичайним, а другий – незвичайним.

Промені мають різні показники заломлення, тобто різні швидкості поширення|поширення| в різних напрямках|направлення|.

Рис. 4.7

Звичайний промінь має для всіх напрямів|направлення| одне і те ж значення показника заломлення (швидкості) ( ). Показник же заломлення незвичайного променя залежить від напрямку|направлення| ( ). Проте|однак| у кристалі ісландського шпату існує один напрям|направлення|, уздовж|вздовж,уподовж| якого обидва заломлених промені мають один і той же показник заломлення. Тобто в цьому напрямі|направлення| вони поширюються|поширюватися| не роздвоюючись, тобто так само, як в ізотропному середовищі|середа| (це напрям|направлення| діагоналі ОО`, що сполучає|з'єднувати| тупі кути|ріг,куток|). Цей напрям|направлення| називається оптичною віссю кристала. Подвійне променезаломлення легко продемонструвати в кристалі, у|в,біля| якого зішліфовані дві площини |плоскість| (рис. 4.8).

Рис.4.8

Оптична вісь – це певний напрям|направлення| у кристалі. Через кожну точку кристала можна провести оптичну вісь. Всяка|усякий| площина|плоскість|, що проходить через оптичну вісь, називається головним перерізом або головною площиною|плоскість| кристала. Зазвичай|звично| ми користуємося головними перерізами, що проходять через світловий промінь.

При обертанні кристала навколо|навкруг,довкола| напряму|направлення| падаючого променя один із заломлених променів буде нерухомим, другий буде рухатися|обминати| навколо|навкруг,довкола| першого.

Дослідження показують, що обидва промені повністю поляризовані, до того ж у взаємно перпендикулярних площинах|плоскість|. Електричні коливання звичайного променя відбуваються|походити| перпендикулярно до головної площини|плоскість|, а незвичайного – лежать у головній площині|плоскість|. Інтенсивності обох променів однакові.

У разі|в разі| поляризованого падаючого променя на другий кристал інтенсивності обох променів будуть залежати від кута|ріг,куток| між головними площинами|плоскість| першого і другого кристалів. Це відображено в законі Малюса.

Закон Малюса

Закон сформульований в 1810 році. Якщо природне світло проходить скрізь два поляризуючі прилади (поляризатор і аналізатор), головні площин яких створюють між собою кут , то інтенсивність світла, який пропущено такою системою, буде пропорційна .

Рис.4.9

Закон Малюса 4.2

, тобто

4.3