Влияние толщины слоя на прохождение акустических волн
Известно, что при разделении сред тонким слоем возможно получение неодинаковых по величине коэффициентов отражения в зависимости от соотношения значений импедансов трех сред. Рассмотрим два случая.
1. Симметричный случай ( или ).
Коэффициент отражения максимален при выполнении условия .
Коэффициент отражения минимален при выполнении условия .
2. Несимметричный случай ( или ).
Коэффициент отражения максимален ( ) при выполнении условия . Коэффициент отражения минимален ( ) при выполнении условия .
Из приведенных соотношений видно, что четвертьволновый слой улучшает условия прохождения акустических волн через границу в несимметричном случае, а полуволновый – в симметричном. Таким образом, путем подбора материалов контактирующих промежуточных сред можно добиться эффекта просветления границ раздела, то есть добиться выполнения условий и . Особенно важно обеспечить реализацию этого эффекта при подборе материала и расчете толщины конструктивных элементов преобразователя.
Физической причиной осцилляции коэффициентов и при изменении толщины промежуточного слоя служит интерференция волн в тонком слое. Для иллюстрации рассмотрим преобразователь как комбинацию слоев (рис. 3.15).
Рис. 3.15. Схема, поясняющая изменение фазы для сквозной волны (1) и волны (2), испытавшей двукратное отражение. I, II, III – среды с различными акустическими свойствами |
На рис. 3.15. среда – пьезопластина (импеданс ), среда – протектор (импеданс ), среда – контактная жидкость (импеданс ). Для данной схемы реализуется несимметричный случай, т. е. .
Пусть толщина протектора равна четверти длины волны . Изменение фазы для прошедшей волны с учетом толщины слоя протектора:
. (3.58)
Изменение фазы однократно отраженной волны:
. (3.59)
При отражении от нижней границы вследствие существенного различия импедансов сред произойдет изменение фазы на величину . При отражении от верхней границы фаза останется прежней. При прохождении волны в среду III произойдет изменение фазы на . Общее изменение фазы для двукратно отраженной волны составляет:
. (3.60)
Таким образом, на нижней границе фазы прошедшей волны и волны, испытавшей двукратное отражение, совпадают. Вследствие этого происходит увеличение суммарной амплитуды волн, а значение коэффициента прозрачности для границы сред, разделенных тонким слоем, становится максимальным. В случае полуволнового слоя имеет место обратная ситуация: суммарная амплитуда на нижней границе уменьшается, а коэффициент прозрачности принимает минимальное значение.
Для случая очень тонкого слоя ( ) в симметричном случае ( ) справедливо соотношение . Тогда коэффициент отражения по интенсивности может быть определен по формуле:
. (3.61)
Эту модель можно использовать для описания эффектов отражения от различных дефектов типа трещин. Рассмотрим некоторые из них:
- малая трещина, заполненная воздухом ( мм), тогда для частоты 2,5МГц и ;
- трещина толщиной - ;
- граница сталь – воздух (модель бесконечно широкой трещины), , .
Таким образом, видно, что коэффициент отражения будет близок к единице, если в зазоре между преобразователем и поверхностью объекта контроля отсутствует контактная жидкость. Если же этот зазор заполнен жидкостью, то в этом случае коэффициент отражения существенно уменьшается. Аналогичная ситуация имеет место также для заполненных дефектов и дефектов типа трещин с малым раскрытием, выявляемость которых гораздо ниже в сравнении с полыми дефектами того же размера.
Контрольные вопросы
1. Дайте определение коэффициентов прохождения и отражения по амплитуде и интенсивности. Как они зависят от значений акустических импедансов контактирующих сред?
Дата добавления: 2015-12-10; просмотров: 1909;