Прохождение плоскополяризованного света через кристаллическую пластинку.

Пусть на кристаллическую пластинку, вы­резанную параллельно оптической оси, нормально падает плоскополяризованный свет. Внутри пластинки он раз­бивается на обыкновенный (о) и необык­новенный (е) лучи, которые в кристалле пространственно не разделены (но дви­жутся с разными скоростями), а на вы­ходе из кристалла складываются. Эти волны когерентны и распространяются по одному и тому же направлению. Между обыкновенным и необыкновен­ным лучами в пластинке возникает оптиче­ская разность хода

или разность фаз

где d—толщина пластинки, —длина волны в вакууме.

.

Так как в обыкновенном и необыкно­венном лучах колебания светового вектора совершаются во взаимно перпендикулярных направлениях, то на выходе из пластинки в результате сложения этих колебаний возникают световые волны, век­тор Е ( , и Н) в которых меняется со временем так, что его конец описывает эллипс, ориентированный про­извольно относительно координатных осей. Та­ким образом, в результате прохождения через кристаллическую пластинку плоскополяризованный свет превращается в эл­липтически поляризованный.