Дисперсия света.
Дисперсией света называется зависимость показателя преломления вещества от частоты
или от длины волны
. В результате дисперсии света происходит разложение белого света в спектр при прохождении его через призму. Впервые дисперсию наблюдал Ньютон.
Рассмотрим дисперсию света в призме (рис.1.).
![]() |
Монохроматический пучок света падает на призму с показателем преломления под углом
. После двукратного преломления на левой и правой гранях призмы, луч отклоняется от первоначального направления на угол
.
.
По построению угол и
.
Рассмотрим случай, когда и
малы, тогда малы и остальные углы
,
и
. Значение синусов малых углов можно поменять на значения углов.
,
, но
, отсюда
.
Подставим выражение для угла в выражение для
:
.
Из этого выражения следует, что угол отклонения зависит от преломляющего угла призмы и показателя преломления
. Если
зависит от длины волны (
), то лучи с разными длинами волн отклоняются на разные углы.
Из теории Максвелла следует, что , где
- магнитная, а
- диэлектрическая проницаемость среды. Оптически прозрачные среды не намагничены, поэтому в оптической области спектра для всех веществ
и
. Экспериментальные данные противоречат теории Максвелла:
- переменная величина, а
- постоянная. Значение
также не согласуется с опытом. Эти противоречия устраняются электронной теорией Лоренца. Дисперсия света рассматривается как результат взаимодействия электромагнитных волн с заряженными частицами, входящими в состав вещества и совершающими вынужденные колебания в переменном электромагнитном поле.
Рассмотрим однородный диэлектрик, предположив, что дисперсия света является следствием зависимости от частоты
световых волн. Диэлектрическая проницаемость вещества равна:
,
где - мгновенное значение поляризованности,
- напряженность электрического поля. Тогда
. Из этого выражения видно, что
зависит от
. Основное значение в данном случае имеет электронная поляризация, то есть вынужденные колебания электронов под действием электрической составляющей поля волны. Для ориентационной поляризации молекул частота колебаний в световой волне очень высока (
Гц). Молекулы просто не успевают повернуться по полю.
В первом приближении можно считать, что вынужденные колебания совершают только внешние, наиболее слабо связанные ядром электроны – оптические электроны. Для простоты рассмотрим колебания только одного оптического электрона. Наведенный дипольный момент электрона, совершающего вынужденные колебания, равен , где
- заряд электрона,
- смещение электрона под действием электрического поля световой волны. Если концентрация атомов в диэлектрике равно
, то мгновенное значение поляризованности равно:
. Подставив это значение в предыдущую формулу, получим:
.
Задача сводиться к определению смещения электрона под действием электрического поля
. Поле световой волны является функцией частоты и меняется по гармоническому закону:
. Уравнение вынужденных колебаний электрона для простейшего случая (без учета силы сопротивления, обуславливающей поглощения энергии падающей полны) записывается в виде:
,
где - амплитудное значение силы, действующей на электрон со стороны поля волны,
- собственная частота колебаний электрона,
- масса электрона. Решив это уравнение, найдем
в зависимости от констант электрона (
,
,
) и частоты внешнего поля
, то есть решим задачу дисперсии.
Решение уравнения имеет вид , где
. Подставляем это значение в выражение для
, получим:
. Итак квадрат показателя преломления равен:
.
Если в веществе имеются различные заряды , совершающие колебания с различными собственными частотами
, то
,
где - масса
-ого заряда.
Из последних выражений вытекает, что показатель преломления зависит от частоты внешнего поля, то есть полученные зависимости подтверждают явление дисперсии. На рис.2. приведен график зависимости от
.
![]() |
В области от до
,
больше единицы и возрастает с увеличением
(нормальная дисперсия). При
,
. В области от
до
,
меньше единицы и возрастает от
до 1 (нормальная дисперсия). Стремление
вблизи собственной частоты
к бесконечности получилась в результате допущения об отсутствии сил сопротивления при колебаниях электрона. Если учесть силы сопротивления, то график функции
от
вблизи точки
задается штрихованной линией
. Область
- это область аномальной дисперсии (
убывает при возрастании
).
При нормальной дисперсии возрастает с увеличением
(уменьшением
). Зависимость показателя преломления от длины волны приведена на рис. 3.
![]() |
Это и приводит к появлению спектра (радуги).
Дата добавления: 2015-08-21; просмотров: 1018;