Защита от нейтронного излучения.

Процесс поглощения в материалах защиты можно представить следующим образом. Нейтроны высоких энергий, проходя через защиту, замедляются вследствие упругого и не упругого рассеяния. Т.к. сечение захвата быстрых для всех веществ близка к 0, поглощение их в материале защиты до замедления происходит в малой степени, после замедления их процесс захвата происходит быстро. Наличие в защите тяжелых элемента обуславливает не упругое рассеивание нейтронов.

Быстрые сталкиваясь с ядрами тяжелых элементов, затрагивает большую часть энергии на их возбуждении. При возвращении в стабильное состояние ядра вещества защиты испускают γ-кванты, энергия которых равна энергии, потерянной нейтронами. При захвате (поглощении) нейтронов также возникает уже вторичное γ-излучение, называемое захватным. У большинства оно обладает высокой энергией до 10 Мэв (у Fe-6Мэв, у Н₂-2,23 Мэв).

Т.о., процесс захвата сопровождается интенсивным захватным

γ-излучением. Это очень осложняет расчет нейтронной защиты реактора. Для приближенного расчета может быть использована формула:

J - нейтронный поток за защитой;

I₀ – перед защитой нейтр/см²*сек.

x – толщина защиты, см;

λ – величина называемая длиной релаксации вещества – см. – расстояние, на котором поток быстрых ослабевает в веществе в е =2,73 раза

Вещество λ,см

Вода 10,3

Графит 14,4

Алюминий 13,8

Железо 5,9

Свинец 8,8

Бетон обычный 11,1

Бетон 8,0

По пути прохождения через материал защиты выходящих из активной зоны спектр энергии их становится более жестким:

тепловые поглощаются первыми относительно тонкими слоями защиты, в последующих слоях доля высоких энергий постепенно возрастает. Поэтому нейтронную защиту рассчитывают, исходя из макс. значений энергии излучаемых .

Схема ослабления энергии

γ γ

1) быстрый ;

2) яжелые ядра отдачи;

3) рассеянный ;

4) легкие ядра (Н₂);

5) смещенные ядра Н₂;

6) замедленный ;

7) термализованный

8) сильно поглощающие ядра

9) захватные γ-кванты;

10) γ-кванты от неупругого рассеивания.