Электромеханические свойства АД

Целесообразно представить в системе X,Y:

выбирается – поля статора.

Уравнение электрического равновесия можно записать в комплексной форме, приняв Х за действительную, а Y– за мнимую часть.

наиболее удобной записью уравнения является их запись через потокосцепление.

, где – мнимая часть.

В установившемся режиме:

Уравнение равновесия:

, пусть – ток намагничивания.

– скольжение.

Для получения выражения для эл/маг. момента воспользуемся упрощённой схемой замещения с вынесенным контуром намагничивания на зажимы двигателя.

Тогда, мощность, передаваемая через зазор:

При S=0,

При идеальном холостом ходе, потребляемый АД , необходим для создания магнитного поля машины.

Краново – металлургические двигатели:

При изменении – двигательный режим.

– генераторный режим, выявляется max М, который имеет место при критическом скольжении :

– (“+” – двигательный режим, “–” – генераторный режим).

– критический момент.

Уточнённая формула Клосса: , где

У мощных двигателей и для расчета их характеристик можно использовать упрощённую формулу Клосса:

, где ω₀ – скорость идеального холостого хода.

;

Скорость идеального холостого хода зависит от и (число пар полюсов). ; ; ;

; ;

– двиг. режим.

– генер. режим.

При изменении подводимая к двигателю механическая энергия частично теряется в двигателе в виде теплоты, а в основном отдаётся в сеть. Но при увеличении ω и соответствующем увеличении частоты тока ротора происходит уменьшение . При ω_гр(S_гр) отдаваемая в сеть активная мощность равна 0, т.е. вся подводимая к двигателю механическая энергия теряется в виде теплоты в двигателе.

При изменении – режим рекуперативного торможения, при ω=ω_гр – режим динамического торможения, при ω>ω_гр – двигатель начинает потреблять энергию из сети, как при противовключении.

При пуске S=1, несмотря на большой пусковой ток , момент пусковой мал, из-за малости и некоторого снижения потока. По мере роста ω уменьшается S, так как уменьшается индуктивное сопротивление роторной цепи и быстро растёт , несмотря на уменьшающийся момент растёт, а при определённых значениях и достигает своего критического значения. При дальнейшем увеличении ω, несмотря на высокое значение , быстрое уменьшение ведёт к уменьшения момента до 0, при S=0(холостой ход).