Магнитные свойства ферромагнетиков

Рис. 1

Зависимость индукции внутри ферромагнетика В от индукции намагничи­вающего поля B_о (кривая намагничивания) имеет вид, изображенный на рис.1 (кри­вая ОА). При уменьше­нии внешнего поля кривая размагничивания ферромагнетика (кривая АК) не совпадает с кривой намагничивания (рис. 1). Даже при уменьшении внешнего поля до нуля внутри ферромагнетика оста­ется некоторая преимущественная ориента­ция доменов. Эта ориентация является при­чиной остаточной индукции ферромагнети­ка (отрезок ОК на рис. 1). Для того чтобы уничтожить остаточную индук­цию, надо приложить коэрцитивную силу – внешнее поле противоположного направления (отрезок ОС на рис. 1). Перемагничи­вание ферромагнетика происходит по замк­нутой кривой AKCDEFA (рис. 1), которая называется петлей гистерезиса. Перемагничивание фер­ромагнетика требует затрат энергии, которая выделяется в виде тепла.

Чем больше площадь петли гистере­зиса, тем больше работа перемагничивания. Максимально возможная для данного ферро­магне­тика петля гистерезиса изображена на рис. 1. При увеличении индукции намагничи­вающего поля больше значения В_оm кривые намагничивания и размагничива­ния совпа­дают с линией AM. Точка А соответствует началу так называемого состояния на­сыщения ферромагнетика, когда все домены ориентированы в направле­нии внешнего поля. В этом случае индукция магнитного поля внутри ферромагнетика растет только за счет индукции намагни­чивающего поля В_о.

Рис. 2

Зависимость магнитной проницаемос­ти m = B / B_o от индукции намагничива­юще­го поля B_o имеет вид, изображенный на рис. 2. При насыщении ферромагнетика величина магнит­ной про­ницаемости m стремится к еди­нице.