Виды диэлектрических потерь

Диэлектрические потери по своей природе и физической сущности или воздействию электрического поля делятся на четыре основных вида:

1) диэлектрические потери, обусловленные всеми видами мгновенной и замедленной поляризацией в диэлектриках;

2) потери от сквозной электропроводности;

3) ионизационные потери;

4) потери, вызванные неоднородностью структуры

Таким образом, три явления электрического поля определяют или вызывают нагрев диэлектрика: поляризация, электропроводность и ионизация.

Поляризация обусловливает изменение d и соответственно tgδ в веществах, обладающих релаксационными поляризациями или в диэлектриках ионной структуры с неплотной упаковкой ионов или дипольной структуры с ковалентной связью между молекулами. Поляризация вызывает нарушение теплового движения частиц по направлению электрического поля и приводит к рассеянию энергии или нагреву диэлектрика. Такие потери возрастают при увеличении частоты приложенного напряжения и могут резко проявится на высокой частоте. Однако, если при высокой частоте поляризация не проявляется (ионы или диполи не успевают сместиться вслед частоте электрического поля), то tgδ падает. Это характерно для большинства технических диэлектриков со стекловидной фазой в структуре.

В сегнетоэлектриках. потери от спонтанной поляризация наблюдаются значительными до точки Кюри, так как успевают смещаться заряды или отслеживают изменение температуры. За пределами точки Кюри потери уменьшаются и значительно, так как не проявляется поляризация.

В радиотехнических материалах при световых частотах, за пределами МГц, проявляются резонансные потери. Это наблюдается в газах, когда идет интенсивное поглощение энергии электрического поля. и в твердых диэлектриках, когда частота вынужденных колебаний, вызванных электрическим полем, совпадает с частотой собственных колебаний частиц вещества.

Диэлектрические потери от электропроводности обнаруживаются в зависимости от объемной или поверхностной удельной проводимости вещества, поэтому

Здесь d не зависит от частоты поля и tgδ уменьшается с увеличением частоты f по гиперболическому закону. Температурная зависимость в этом случае определяется как экспонента вида:

где А, b, а – постоянные материала; РТ – потери при температуре Т; Рt – потери при температуре t, ⁰С; Р₀ – потери при 0 ⁰С.

Ионизационные потери характерны для газообразных и неоднородных твердых диэлектриков с газовым включением. В неоднородном электрическом поле при напряженностях превышающих значение, соответствующее началу ионизации газа, имеем

где А1 - постоянный коэффициент, зависящий от вида материала; U- приложенное напряжение; Uи- напряжение ионизации, если U > Uи; f- частота поля.

Величина Uи зависит от давления газа, поскольку ионизация это соударение молекул при свободном пробеге электронов, и пропорционально увеличению его.

Диэлектрические потери, связанные с неоднородностью структуры диэлектриков, наблюдаются у многих технических диэлектриков – слоистых пластиков, пропитанных бумаг, пластических масс с наполнителями, в керамике, материалах на основе слюды, асбестовых материалах и т.д. Ввиду большого разнообразия структуры неоднородных диэлектриков и содержащихся в них составляющих, общей формулы для расчета их диэлектрических потерь не существует. Однако, возможная оценка диэлектрических потерь в композиционных материалов связана с выделением тепла при двух явлениях: электропроводность и одно из явлений поляризация или ионизация, а то и всех трех явлений одновременно. Это обусловлено примесями или отдельными компонентами, введенными в диэлектрик для изменения его свойств.

Диэлектрические потери в газах при напряженности поля, ниже необходимой для возникновения ударной ионизации молекул, очень малы. В таком случае газ - идеальный диэлектрик. Источником диэлектрических потерь в газах является в основном электропроводность, потому что ориентация дипольных молекул в газах при их поляризации не сопровождается диэлектрическим потерями. Все газы имеют очень малую электропроводность,

поэтому угол диэлектрических потерь у них мал , особенно на высоких частотах и выражаются зависимостью (1.7)

Диэлектрические потери в жидкостях существенно зависят от строения жидкости: в неполярных жидкостях (без примесей с дипольными молекулами), они обусловлены только электропроводностью. Удельная проводимость их тоже очень мала и малы диэлектрические потери. В этом случае tgδ очень мал и может быть рассчитан по формуле (1.7). Полярные жидкости в зависимости от условий могут обладать большими потерями, связанными с дипольно-релаксатционной поляризацией и потерями от электропроводности. Применяемые в технике диэлектрики могут представлять смеси неполярных и полярных веществ, например, масляно-канифольные компаунды, или могут быть полярными жидкостями. Жидкие полярные диэлектрики имеют заметную зависимость диэлектрических потерь от вязкости. диэлектрические потери в них в основном обусловлены поляризацией и называются дипольно-релаксационными потерями. Диполи, следуя за изменением электрического поля, поворачиваются в вязкой среде и вызывают потери электрической энергии на трение с выделением теплоты. Если вязкость жидкости велика, то молекулы не успевают следовать за изменением поля и потери от поляризации будут малы. дипольные потери малы также в жидкостях с малой вязкостью, т.к. поворот диполей происходит без трения. При средней вязкости дипольные потери могут быть достаточно велики и при некотором значении вязкости имеют максимум. Рассеиваемая мощность Ра при дипольно-релаксационных потерях в жидком диэлектрике возрастает с частотой до тех пор, пока поляризация успевает следовать за изменением поля. Когда же частота становится настолько велика, что дипольные молекулы не успевают ориентироваться в направлении поля, и tgδ падает, потери становятся постоянными. При работе диэлектрика на синусоидальном переменном напряжении с угловой частотой w ток абсорбции (от поляризации) будет также синусоидальным и имеет две составляющие - активную и реактивную. Через диэлектрик в этом случае протекают три тока:

емкостной ток, опережающий на 90 0 напряжение: I c = U w С, где С -

геометрическая емкость, измеренная при высокой частоте, когда нет релаксационной поляризация;

ток абсорбции с активной и реактивной составляющими вычисляется

по формулам:

Iаабс = U G w2 t2 / (w2 t2 + 1);

Irабс = U G w t / (w2 t2 + 1),

где U – приложенное напряжение; G – проводимость для сквозного тока из выражения G = U / icк при тангенсе угла фазы равном tgj = w t;

сквозной ток находится из выражения iск = U G = U / Rиз..

Диэлектрические потери твердых диэлектриков. С молекулярной структурой потери зависят от вида молекул. В неполярных молекулах и не устойчивой (Ван-дер-Ваальса) связью, вещества, не имеющие примеси, tgδочень мал, оценивается электропроводностью, поэтому порядка 10-4. Это высокочастотные диэлектрики, как сера, парафин, полимеры и др. Для технических материалов с полярной молекулой и дипольно-релаксационной поляризацией потери значительные, т.е. явления электропроводности и поляризации повышают их до 10-3. К таким диэлектрикам можно отнести: целлюлозо-

содержащие материалы, материалы со стекловидной фазой ( органические стекла); полиамиды (капрон и др.); каучуковые материалы (эбонит), феноло-формальдегидные смолы (бакелит и др).

Диэлектрики с ионной структурой связаны с упаковкой ионов в решетке. Так tgδ < 10-3 для диэлектриков с кристаллической решеткой и плотной упаковкой ионов при отсутствии примесей, когда проявляется явление электропроводности. Это характерно для керамики и каменной соли. А проявление релаксационных поляризаций ( ионной и электронной) в материалах с не плотной упаковкой ионов значительно повышает tgδ < 10-2, когда проявляются электропроводность и ионно- и электронно- релаксационные поляризации. Термическая обработка (обжиг, закалка) стекла снижает tgδ, а наличие щелочных окислов (N2O, K2O) при отсутствии тяжелых металлов (BaO, PbO) вызывают повышение tg d, однако, введение только тяжелых окислов металлов снижает tgδ, так как проявляются явления электропроводности и

электронно-релаксационной поляризации.

Сегнетоэлектрики и сложные, неоднородные структуры оцениваются более высокими диэлектрическими потерями, порядка tgδ > 10-1. Здесь, наряду с электропроводностью, проявляется длительная спонтанная (сегнетова соль пьезоэлектрики, керамика) или миграционная (высоковольтная) (гетенакс, текстолит, фибра, пластические массы, миканит и др.) поляризации.

Если в структуре сложной композиции заложено газовое включение, то еще может проявляться и ионизационное явление, поэтому для композиционных, слоистых или сложных диэлектриков возможна комбинация явлений: электропроводность и поляризация; электропроводность, поляризация и ионизация; электропроводность, и ионизация, которые вызывают большой tgd.