Гальмівне рентгенівське випромінювання
Суцільний спектр одержується в результаті гальмування швидких електронів у речовині антикатода. Якщо між катодом і антикатодом прикладена напруга , електрони розганяються і їх енергія дорівнює , де - заряд
електрона. Влітаючи в антикатод, електрони різко гальмуються, тобто рухаються з від'ємним прискоренням, і стають джерелами рентгенівського електромагнітного випромінювання.
Умови гальмування для різних електронів неоднакові, і різні частки їх кінетичної енергії перетворюються в енергію рентгенівських квантів. При повному перетворенні енергії електрона в енергію кванте дістанемо , де - стала Планка, - найбільша частота рентгенівського гальмівного спектра. Враховуючи, що (с - швидкість світла у вакуумі, - гранична довжина хвилі випромінювання, яка відповідає ), дістанемо , звідки
(8.1)
З цієї причини в гальмівному рентгенівському спектрі спостерігаються всі довжини хвиль, починаючи з . Його називають тому .суцільним "білим спектром".
Розподіл інтенсивності по неперервному спектру рентгенівських променів при різних для вольфрамового антикатода наведено на рис. 8.2. Довжина хвилі " , на яку припадає максимум в спектрі гальмівного рентгенівського випромінювання, задовольняє умові
(8.2)
Важливою особливістю суцільного рентгенівського спектра є його короткохвильова межа. Із виразу (8.1) випливає, що при даній напрузі не може бути довжини хвилі, яка менша за Значення сталої Планка одержане із вимірювань короткохвильової межі рентгенівського суцільного спектра, є одним із найточніших і достовірних.
Потік " рентгенівських променів, що виходять із трубки, зростає пропорційно силі струму ~ в трубці, квадрату напруги на трубці і залежить від величини атомного номера Z речовини антикатода, тобто
(8.3)
Рис. 8.2.Розподіл інтенсивності по неперервному спектру
Жорсткість рентгенівських променів, яка зростає зі зменшенням довжини хвилі, характеризує їх проникаючу здатність і залежить тільки від напруги , яка подається на трубку. Чим вища напруга, тим жорсткіші рентгенівські промені, як це видно із формул (8.1) і (8.2). Інтенсивність рентгенівського випромінювання регулюється шляхом зміни струму розжарювання залежно від потрібної потужності випромінювання - від малих струмів в трубці при просвічуванні (2-5 мА) до дуже великих струмів (тисячі міліампер), що застосовуються при деяких рентгенівських знімках.
Дата добавления: 2015-03-03; просмотров: 2658;