Ввод и коррекция кинематических поправок

Кинематические поправки вводят с целью трансформации гиперболического годографа ОГТ, в прямую линию, проходящую через время, где . Эта процедура одна из наиболее ответственных. От её качества зависит эффект последующего суммирования сейсмических трасс, а значит, и качество полученных временных разрезов. Из формулы кинематической поправки следует, что для её расчета необходимо располагать данными о скоростной характеристике разреза. На начальном этапе обработки обычно имеются только приближенные сведения о скоростях и, естественно, кинематические поправки будут содержать погрешности. Поэтому поправку вводят в два этапа:

1. Ввод априорных кинематических поправок. Для получения зависимости V(t ) для каждой точки ОГТ осуществляют линейную интерполяцию (по переменным x и t ) по двум заданным слева и справа соседним зависимостям. На каждом пикете ОГТ график V(t ) задают с таким шагом ∆ t , при котором погрешность расчета кинематической поправки на крайнем канале сейсмограммы ОГТ, обусловленная погрешностью задания скорости, не должна превышать шага квантования сейсмической записи. С учетом этого факта кинематические поправки представляют в виде таблицы (в памяти машины) с точностью до шага квантования от 2мс и менее.

2. Ввод корректирующих кинематических поправок. Корректированные кинематические поправки на основе сейсмограмм ОГТ определяют по вееру гипербол. Принципиальная сущность процесса коррекции состоит в следующем: задается ряд численных значений скоростей V (V ; V …; V ), (Стр.33) впределах изменений скорости V(t ), рассчитываются значения ∆ t для различных значений x и t , считая, что для всех t скорость постоянна и равна V , после ввода полученных корректирующих поправок в сейсмограммы ОГТ их суммируют, затем те же операции проводят для других выбранных значений V …; V . В результате получается m суммарных трасс образующих суммоленту ОСТ. (рис. ) На суммоленте синфазному суммированию регулярных волн будет соответствовать максимум разрастания амплитуд суммарных колебаний. Линия, построенная в осях V от t , и соединяющая максимумы разрастания амплитуд суммарных колебаний и дает искомый закон изменения V от t на данном пикете наблюдений. Используя эту кривую, вычисляют новые кинематические поправки, которые и являются скорректированными кинематическими поправками.

· Анализ скоростей (спектры, вертикальные и горизонтальные, сканирование по вееру скоростных кривых).

В настоящее время основным способом определения эффективной скорости являются методы регулируемого направленного анализа (РНА)волнового поля сейсмограмм отраженных волн. Наиболее часто эта процедура осуществляется по сейсмограммам ОГТ. При этом нужно иметь в виду, что определяется не эффективная скорость V , а скорость V V /Cos . Но для большинства практических случаев (при отсутствии скоростной дифференциации в слоях, малых углах наклона и незначительной кривизне границ) численные значения скоростей V и V отличаются незначительно.

Принципиальной основой РНА является выполнение последовательного разновременного анализа временного поля отраженных волн. Для такого анализа выбирается некоторая функция отклика зависящая от формы линии (направления) анализа напрямую связанную с видом уравнения годографа волны, который в свою очередь непосредственно зависит от V . Поэтому в качестве линий для анализа выбираются такие, которые соответствуют годографам отраженных волн на данном времени регистрации и имеющим соответствующую скорость V :

t(x,t (2)

Для повышения устойчивости вычислительного процесса амплитуды сейсмических сигналов на каждом канале анализируются в некотором ограниченном временном окне t ÷t+∆t.

Чаще всего в качестве функции цели вычисляют суммарную среднюю энергию сейсмического сигнала в криволинейном временном окне ∆t для всех каналов сейсмограммы ОГТ:

E(V (t ))= ) , (3)

Где А - значения амплитуд сейсмических сигналов на выбранной (гиперболической) линии анализа d; i – индекс суммирования амплитуд сигналов по оси x;j – индекс суммирования амплитуд записи на каждом пикете x по временному окну ∆t; N – число суммируемых трасс. Для каждого фиксированного значения t и V по формуле (2) рассчитывается определенная гиперболическая линия анализа. Задавшись величиной временного окна ∆t (обычно 0.050 ∆t 0.250 с), можно вычислить значение энергии функции цели. Максимум функции цели достигается тогда, когда на данном времени t линия суммирования будет соответствовать годографу ОГТ отраженной волны, зарегистрированной на данной сейсмограмме. Перемещая с некоторым интервалом ∆t криволинейную полосу суммирования (при V = const), можно получить график зависимости функции отклика от времени t . Повторяя подобные расчеты для ряда значений V , получается так называемый вертикальный спектр скоростейV . Наличие помех осложняет результат, не меняя его сущности (рис.4.8). стр.64

Практическая реализация вычисления вертикального спектра скоростей и получение зависимости V ( t ) осуществляется с применением различных функций цели и по различным технологиям. Наиболее часто на практике применяются следующие операторы разновременного криволинейного анализа сейсмических записей.

-энергетические:

коэффициент подобия

П= : , (4)

средней энергии

, (5)

отношение «сигнал-помеха»

, (6)

-корреляционные:

нормированная сумма функций взаимной корреляции

С , (7)

-степенные:

средней амплитуды

U= . (8)

Максимально удобны при практическом использовании операторы П, С.