ПРОЦЕСС РАСШИРЕНИЯ И ЕГО ПАРАМЕТРЫ.

В начале расширения приток теплоты к газам превышает теплопотери, ха­рактер протекания процесса ближе к изотермическому и показатель поли­тропы расширения меньше показателя адиабаты . При дальнейшем расширении тепловые потери возра­стают, а приток теплоты к газам умень­шается, поэтому показатель политропы повышается. Когда теплопотери равны притоку теплоты, имеет место равен­ство . При последующем расши­рении, когда потери превышают приток теплоты, справедливо неравенство

Как и для процесса сжатия, в связи с трудностью учета всех явлений, со провождающих процесс расширения, в расчетах действительную кривую расширения с переменным показателем заменяют эквивалентной политропной кривой с постоянным показателем . При этом, поскольку при расширении суммарный теплоприток к газам больше суммарного теплоотвода, показатель эквивалентной политропны меньше пока­зателя адиабаты , а кривая политропны расширения расположена выше кривой адиабаты, но ниже кри­вой изотермы.

Давление и температура в конце процесса расширения.

На основании уравнения политропного процесса можно записать: , откуда давление в ци­линдре в конце процесса расширения для цикла со смешанным подводом теплоты (дизели)

,

так как .

Для цикла с подводом теплоты при (карбюраторные двигатели) давление в конце расширения , так как .

Обычно в дизелях МПа, а в карбюраторных двигателях – 0,4-0,6 МПа. Меньшие значения давления в дизелях в основ­ном объясняются большей степенью расширения.

Температура газов в конце расши­рения может быть определена из урав­нения состояния газов, записанного для начала и конца процесса расши­рения:

,

.

откуда

.

Для дизелей , значит,

.

Для двигателя со сгоранием при (карбюраторные двигатели) и ; тогда

Обычно в дизелях К, а в кар­бюраторных двигателях К.