В ЖИДКОСТНОМ ТЕПЛООБМЕННИКЕ

ИЗУЧЕНИЕ ПРОЦЕССА ТЕПЛООБМЕНА

Обмен энергий в форме тепла между телами, имеющими различную температуру (теплоносителями), называют ТЕПЛООБМЕНОМ. Этот процесс может происходить в различных формах: теплопроводность, конвекция и тепловое излучение.

Перенос тепла от жидкой (газообразной) среды к разделяющей поверхности (например, твердая стенка) или в обратном направлении называется ТЕПЛООТДАЧЕЙ.

Перенос тепла от горячего теплоносителя к холодному через разделительную стенку называется ТЕПЛОПЕРЕДАЧЕЙ.

Процессы теплоотдачи и теплопередачи могут быть стационарными, когда температура данной точки системы не меняется во времени, и нестационарными в противном случае.

Для стационарного процесса количество тепла не меняется во времени и выражается уравнением:

 

Q = K * F * Dtср , (1)

 

где Q-тепловой поток, Вт

К- коэффициент теплопередачи , Вт/м2*К;

F-поверхность теплопередачи, м2;

D tcp - температурный напор (средняя разность

температур горячего и холодного теплоносителей), 0С.

Уравнение (1) называется основным уравнением теплопередачи (поток отнесен к единице времени).

Процесс теплопередачи в опыте складывается в идеальном случае из трех стадий:

1) процесс теплоотдачи от горячего теплоносителя к стенке трубы;

2) процесс теплопроводности через стенку;

3) процесс теплоотдачи от стенки трубы холодному теплоносителю.

Коэффициент теплопередачи определяется по уравнению

 

К=1/((1/α1)+(δ /λ)+(1/α2), (2)

 

где α1 и α 2 – коэффициенты теплоотдачи соответственно от горячего теплоносителя к стенке и от стенки холодному теплоносителю, Вт/м2 К;

δ -толщина стенки трубы, м ;

λ -коэффициент теплопроводности материала стенки, Вт/м К.

Коэффициенты теплоотдачи определяются в зависимости от гидравлических параметров потока (режимов движения), тепловых свойств жидкости, геометрии потока.

Сложная зависимость коэффициента теплоотдачи от большого числа факторов делает невозможным его аналитическое определение, поэтому для расчета "α " используют критериальное уравнение:

α =Nu λ / d (3)

 

Nu = f (Re, Pr, Г ) ; (4)

 

Re = w d ρ /μ ; (5)

 

Pr = μc /λ (6)

 

В этих формулах критерий Нуссельта Nu - определяемый критерий, т. к. в его состав входит искомая величена " α " ; критерий Рейнольдса Re и критерий Прандтля Pr - определяющие критерии, Г - геометрический симплекс.

Величины, используемые в формулах (3) - (6):

μ – динамическая вязкость, Па с;

λ - коэффициент теплопроводности жидкости, Вт/м K;

ρ - плотность жидкости, кг /м3;

с- теплоемкость жидкости, Дж / кг К;

w - скорость движения жидкости, м/с;

d - характерный (эквивалентный) размер потока , м .

В данной работе определяется коэффициент теплопередачи по двум методам: по формуле (1) и аналитически по формуле (2) .

Для определения К по формуле (1) необходимо вычисление тепловой нагрузки Q путем составления баланса тепла, расчет поверхности теплопередачи F и средняя разность температур Δtср .

Тепловая нагрузка (тепловой поток ) Q определяется по выражению

 

Q = G1 C1 (T1 - T2) (7, a)

или

Q= G2 C2 (t1 - t2) (7, б)

 

где

G1 - расход горячего теплоносителя, кг/ с

G2 - расход холодного теплоносителя, кг/с

С1 - теплоемкость горячего теплоносителя, Дж/кг К

C2 - теплоемкость холодного теплоносителя, Дж/кг К

 

Поверхность теплообмена F рассчитывается по формуле

 

F= 3,14 dcp L , (8)

 

где dcp= (dн + dв)/2 ,

здесь dв и dн - внутренний и наружный диаметр трубки, м

L - общая длина трубки, м.

В стационарном процессе теплообмена разность температур холодного и горячего теплоносителей меняется вдоль поверхности теплопередачи ( по длине трубки ) и вычисляется по формуле

 

Dt = Dt0 e - mKF (9)

 

где Dt = T - t - разность температур жидкостей в

различных сечениях теплообменника, 0С;

Dt0 - разность температур на том конце

теплообменника, где F = 0 , 0 С;

m = 1/G1 + (-)1/G2 - константа (знак минус

соответствует противотоку), с* град. С/Дж.

Средняя разность температур зависит от способа движения теплоносителей (прямоток, противоток, перекрестный и смешанные токи) .

При противотоке схема процесса выглядит следующим образом:

T1 горячий т. Т2

 

t2 холодный т. t1


Согласно этой температурной схеме вычисляются частные температурные напоры на концах аппарата :

 

Dt1 = T1 - t2 ; (10)

 

Dt2 = T2 - t1 . (11)

 

При прямотоке температурная схема изображается так :

 

T1 горячий т. Т2

 

t 1 холодный т. t2

 
 

 


Согласно этой температурной схеме, частные температурные напоры вычисляются на концах аппарата следующим образом :

 

Dt1 = T1 - t1 ; (12)

 

Dt2 = T2 - t2 . (13)

 

Для обеих температурных схем из двух температурных разностей (dt1 и dt2) определяется большая (dtб) и меньшая (dtм) , затем проверяется условие :

 

Dtб /Dtм £ 2 . (14)

 

Если условие выполняется, то средняя разность температур вычисляется по формуле:

 

D tcp = (Dtб + Dtм) /2. (15)

 

Если условие (14) не выполняется, то средняя разность температур вычисляется как средне логарифмическая по формуле:

D tcp = (Dtб -D tм) / ln(Dtб/Dtм) . (16)

 

Для определения К по формуле (2) необходимо вычислить по отдельности для горячего и холодного теплоносителей значение Re , для этого необходимо знать конкретный вид выражения (4).

В данной работе геометрия потоков теплоносителей вполне определена: горячий теплоноситель движется в коаксиальном (межтрубном кольцевом) пространстве, а холодный - по внутренней трубке. Для первого потока выражение (4) приобретает вид

 

Nu = 0,023 *Rе 0,8 *Pr 0,4 *(D/dн) 0,45 . (17)

где D - внутренний диаметр большой трубы (кожуха), м;

dн - наружный диаметр малой трубы (внутренний), м.

При расчете критерия Re в формуле (5) определяющим размером является d.

Для потока во внутренней трубе, имеющей соединение типа "калач" , выражение (4) зависит от критерия Re :

при Re > 10 4

 

Nu = 0,023 *Re 0,8 *Pr 0,4 *(1+1,77*dвн /Rкр), (18)

 

при 2300 < Re < 10 4

 

Nu =0,008 *Re 0,9 *Pr 0,43* (1+1,77*dвн /Rкр), (19)

 

где dвн - внутренний диаметр малой трубы, м;

Rкр - радиус кривизны трубки, м.

В качестве определяющего размера при расчете критерия Re также используют диаметр внутренней трубы dвн.

 


<== предыдущая лекция | следующая лекция ==>
Глава XV. Обряды и церемонии 6 страница | 




Дата добавления: 2016-03-15; просмотров: 769;


Поиск по сайту:

При помощи поиска вы сможете найти нужную вам информацию.

Поделитесь с друзьями:

Если вам перенёс пользу информационный материал, или помог в учебе – поделитесь этим сайтом с друзьями и знакомыми.
helpiks.org - Хелпикс.Орг - 2014-2024 год. Материал сайта представляется для ознакомительного и учебного использования. | Поддержка
Генерация страницы за: 0.019 сек.