Магнитное поле движущегося заряда
Найдем магнитную индукцию движущегося заряда. Для этого выражение (13) перепишем с учетом того, что , в виде
, (14)
где , (15)
Рис. 3 |
В формуле (15) , где с - скорость света в вакууме (электродинамическая постоянная). Следовательно, при равномерном движении электрического заряда Q вокруг него возникает магнитное поле, индукция которого определяется по формуле (15).При скоростях движения заряда v << c в среде (m ¹ 1) формула индукции магнитного поля (15) записывается в виде
(16)
или
. (17)
Рис. 4 |
При
. (18)
Направление вектора магнитной индукции движущегося заряда определяется правилом правого винта (рис. 3). Графически магнитное поле изображают с помощью силовых линий.
Силовой линией называют кривую, касательная к которой в каждой точке совпадает с направлением вектора индукции магнитного поля.
Силовые линии магнитного поля движущегося заряда представляют собой концентрические окружности (рис. 4).
Магнитный поток
Магнитное поле, как и любое векторное может быть наглядно представлено с помощью силовых линий магнитного поля.
Густота силовых линий прямо пропорциональна модулю вектора индукции. Если в неоднородное магнитное поле поместить площадку dS, в пределах которой магнитное поле считается однородн ым, то силовые линии пронизывают ее. В этом случае площадку dS пронизывает магнитный поток (рис. 5): (19)
Рис. 5 |
или . (20)
Полный магнитный поток сквозь произвольную поверхность найдем интегрированием (6.19):
. (21)
Если магнитное поле однородно, то магнитный поток
Фm= ВScosa. (22)
При a = 90о Фm= 0. В этом случае силовые линии магнитного поля скользят вдоль поверхности, не пересекая ее. При a = 0о магнитный поток максимален, Фm = ВS. В СИ магнитный поток измеряется в веберах (Вб).
Рис. 6 |
Магнитный поток пронизывающий произвольную замкнутую поверхность, равен нулю (теорема Гаусса для вектора ).
В качестве примера рассмотрим магнитное поле прямого тока. Окружим проводник с током цилиндрической поверхностью произвольного радиуса основания r (рис. 6). Силовые линии магнитного поля прямого тока представляют собой концентрические окружности с центром на оси проводника. В данном случае силовые линии не пересекают цилиндрическую поверхность, поэтому магнитный поток сквозь ее, равен нулю, т. е. = 0. (23)
Вывод: Число силовых линий, выходящих из замкнутой поверхности, равно числу линий, входящих в область, ограниченную этой поверхностью, и не зависит от формы и размеров ее. Из данной теоремы следует, что в природе не существуют магнитные заряды. Однако теория «Великого Объединения» допускает существование магнитных зарядов - магнитных монополей Дирака. Согласно квантовой теории магнитный поток квантуется.
Для расширения возможности применения теоремы Гаусса для вектора формулу (24) записывают в дифференциальной форме:
div = 0 или = 0, (24)
Дата добавления: 2016-02-09; просмотров: 1297;