Взаимные сопротивления между близко и далеко распложенными излучателями.

Для получения остронаправленного излучения при соответствующем увеличении КНД, как следует из анализа материалов предыдущей лекции, применяют антенные системы из нескольких излучателей.

Одним из вариантов построения антенной системы является антенная решетка из электрических вибраторов. В зависимости от способа возбуждения таких систем различают активные вибраторы, входы которых подсоединены к генераторам, и пассивные вибраторы, возбуждаемые электромагнитным полем других вибраторов. Входы пассивных вибраторов обычно подсоединяют к реактивным нагрузочным сопротивлениям, не вызывающим снижения КПД антенны.

Схема замещения простейшей антенной системы из двух одинаковых параллельных вибраторов эквивалентным четырехполюсником представлена на рисунке 6.6. Диагональные элементы матрицы сопротивлений представляют собой собственные сопротивления вибраторов, недиагональные ‑ взаимные сопротивления, учитывающие электромагнитную связь между вибраторами.

При не слишком малых расстояниях между тоники вибраторами можно по-прежнему считать справедливым в первом приближении синусоидальный закон распределения тока вдоль вибраторов:

, (6.37)

где координата отсчитывается от середины каждого вибратора. Входные токи и определяются из решения системы линейных уравнений Кирхгофа:

(6.38)

в котором , ‑ эдс возбуждающих генераторов; , ‑ внутренние сопротивления генераторов (в пассивном вибраторе следует полагать и считать сопротивлением нагрузки).

Для нахождения взаимных сопротивлений вибраторов был предложен приближенный метод наводимых эдс. В соответствии с ним в качестве основных расчетных соотношений для определения взаимных и собственных сопротивлений используются выражения вида:

, (6.39а) . (6.39б)

Выражения для и получаются очевидной заменой индексов. Касательные составляющие и представляют собой эдс, приходящиеся на единицу длины вдоль боковой поверхности вибратора и порождаемые токами либо первого, либо второго вибратора, что и объясняет название «метод наводимых эдс».

Особенностью рассматриваемого метода является то, что небольшие ошибки в задании закона распределения тока (первого порядка малости) приводят к значительно меньшим ошибкам во взаимных и собственных сопротивлениях (второго порядка малости). Именно этим и объясняется широкое применение метода наводимых эдс в инженерных расчетах вибраторных антенн.