Ферромагнетикиявляются сильномагнитнымивеществами. У ферромагнетиков
(рис.7. 38) модуль J вектораJ намагниченности нелинейнозависит от модуля Hвектора
|
этим ферромагнетиком, нелинейнозависит от модуля Hвектора H напряжённости внешнегомагнитного поля,вследствие того, что в выражении B =μ0μH (7.127) μмагнитная проницаемость ферромагнетика не являетсяпостояннойвеличиной, т.е. коэффициентом пропорциональности, как у (7.172) диамагнетиковили (7.186)парамагнетиков, а зависит от модуля H и направления вектора
H напряжённости внешнего магнитного поля.
Первоначально (рис.7.39) ненамагниченный ферромагнетик, т.е. при равенстве нулюмодуля B вектораB индукции магнитного поля в произвольной точке пространства, занятого этим ферромагнетиком, помещают во внешнеемагнитное поле и увеличивают его модуль Hвектора H напряжённостидоHнас величины, после достижениякоторого модуль B вектораB индукции магнитного поля в произвольной точке пространства, занятого ферромагнетиком, становится линейнозависимым от модуля Hвектора H напряжённости внешнегомагнитного поля.
После (рис.7.39) достижениямодуля B вектораB индукции магнитного поля в произвольной точке пространства, занятого ферромагнетиком, в 1- ой точке B1 величины производят уменьшениеH модуля до Hс величины, называемой коэрцитивнойсилой,при изменении вектора
H напряжённости внешнегомагнитного поля на противоположное, после чего B3 модуль вектора
B индукции магнитного поля в произвольной точке пространства, занятого ферромагнетиком, в
3 - ей точке становится равным нулю. При этом изменение модуля B вектораB индукции магнитного поля в произвольной точке пространства, занятого ферромагнетиком, происходит не по первоначальной0 -1кривой, а по 1 - 2 - 3кривой.
В результате, когда во 2 - ой точке H модуль вектора H напряжённости внешнегомагнитного поля становится равным нулю,намагничение ферромагнетикане исчезает, а B модуль вектораB индукции магнитного поля в произвольной точке пространства, занятого ферромагнетиком, становится равным величине B2, называемой остаточной индукцией, вследствие того, что (7.126) модуль J2 вектораJ намагниченности в этой 2 точкепри равенстве нулю H модуля вектора H напряжённости внешнегомагнитного поля отличен от нулю.
|
такого B4 значения, когда он становится линейнозависимым от H модуля вектора H напряжённости внешнегомагнитного поля. При (рис.7.39) уменьшенииH модулявектора H напряжённости внешнегомагнитного поля изменение B модуля вектораB индукции магнитного поля в произвольной точке пространства, занятого ферромагнетиком, происходит по 4 - 5 - 1 кривой, а в целом 1 - 2 - 3- 4 - 5 - 1 криваяназывается петлёй гистерезиса.
Если внешнеемагнитное поле увеличивают до Hнас величины, после достижениякоторого модуль B вектораB индукции магнитного поля в произвольной точке пространства, занятого ферромагнетиком, становится линейнозависимым от модуля Hвектора H напряжённости внешнегомагнитного поля, то имеет место максимальнаяпетлягистерезиса, изображённая на рис. 7.39 синей сплошной линией. Если внешнеемагнитное поле увеличивают до H величины, меньшегоHнас, то имеет место частнаяпетлягистерезиса, изображённая на рис.7.39 синей штриховой линией.
В отличие от (7.172) диамагнетиковили (7.186)парамагнетиков, физическая природа процессов в которых при помещении их во внешнеемагнитное поле выводится из основных законов электромагнетизма, процессы, происходящие в ферромагнетиках при помещении их во внешнеемагнитное поле, выводятся из основных законов квантовой физики.
Явлением магнитострикцииназывается изменение формы и объёма ферромагнетикапри егонамагничивании. Простейшей мерой магнитострикционногоэффекта является Δl/lлинейная магнитострикция, где Δl - удлинениеобразца, l - его первоначальнаядлина. Истинной магнитострикциейназывается изменение длин ферромагнитныхобразцов в результате действия на них достаточно больших внешних магнитных полей.
Дата добавления: 2016-02-14; просмотров: 578;