Ферромагнетикиявляются сильномагнитнымивеществами. У ферромагнетиков

(рис.7. 38) модуль J вектораJ намагниченности нелинейнозависит от модуля Hвектора

 
 
H напряжённости внешнегомагнитного поля и превосходит модули J векторовJ намагниченности (7.169) диамагнетикови (7.184)парамагнетиков до 1010 число раз. При (рис.7.38) величинах модуля Hнасвектора H напряжённости насыщения внешнегомагнитного поля примерно равным 100 А/м модуль J вектораJ намагниченности достигает величины Jнас насыщения. У ферромагнетиков(рис.7. 39) модуль B вектораB индукции магнитного поля в произвольной точке пространства, занятого    


этим ферромагнетиком, нелинейнозависит от модуля Hвектора H напряжённости внешнегомагнитного поля,вследствие того, что в выражении B 0μH (7.127) μмагнитная проницаемость ферромагнетика не являетсяпостояннойвеличиной, т.е. коэффициентом пропорциональности, как у (7.172) диамагнетиковили (7.186)парамагнетиков, а зависит от модуля H и направления вектора

H напряжённости внешнего магнитного поля.

Первоначально (рис.7.39) ненамагниченный ферромагнетик, т.е. при равенстве нулюмодуля B вектораB индукции магнитного поля в произвольной точке пространства, занятого этим ферромагнетиком, помещают во внешнеемагнитное поле и увеличивают его модуль Hвектора H напряжённостидоHнас величины, после достижениякоторого модуль B вектораB индукции магнитного поля в произвольной точке пространства, занятого ферромагнетиком, становится линейнозависимым от модуля Hвектора H напряжённости внешнегомагнитного поля.

После (рис.7.39) достижениямодуля B вектораB индукции магнитного поля в произвольной точке пространства, занятого ферромагнетиком, в 1- ой точке B1 величины производят уменьшениеH модуля до Hс величины, называемой коэрцитивнойсилой,при изменении вектора

H напряжённости внешнегомагнитного поля на противоположное, после чего B3 модуль вектора

B индукции магнитного поля в произвольной точке пространства, занятого ферромагнетиком, в

3 - ей точке становится равным нулю. При этом изменение модуля B вектораB индукции магнитного поля в произвольной точке пространства, занятого ферромагнетиком, происходит не по первоначальной0 -1кривой, а по 1 - 2 - 3кривой.

В результате, когда во 2 - ой точке H модуль вектора H напряжённости внешнегомагнитного поля становится равным нулю,намагничение ферромагнетикане исчезает, а B модуль вектораB индукции магнитного поля в произвольной точке пространства, занятого ферромагнетиком, становится равным величине B2, называемой остаточной индукцией, вследствие того, что (7.126) модуль J2 вектораJ намагниченности в этой 2 точкепри равенстве нулю H модуля вектора H напряжённости внешнегомагнитного поля отличен от нулю.

 
 
Существование отличного от нулю модуля J2 вектораJ намагниченности, называемой остаточной намагниченностью, во 2 точкепри равенстве нулю H модуля вектора H напряжённости внешнегомагнитного поля, используется при изготовлении постоянных магнитов. После (рис.7.39) 3 - ей точки дальнейшее увеличение H модулявектора H напряжённости внешнегомагнитного поля до величины, соответствующей 4 - ей точке, доHнас величины, приводит к достижениюмодуля B вектораB индукции магнитного поля в произвольной точке пространства, занятого ферромагнетиком,


 

такого B4 значения, когда он становится линейнозависимым от H модуля вектора H напряжённости внешнегомагнитного поля. При (рис.7.39) уменьшенииH модулявектора H напряжённости внешнегомагнитного поля изменение B модуля вектораB индукции магнитного поля в произвольной точке пространства, занятого ферромагнетиком, происходит по 4 - 5 - 1 кривой, а в целом 1 - 2 - 3- 4 - 5 - 1 криваяназывается петлёй гистерезиса.

Если внешнеемагнитное поле увеличивают до Hнас величины, после достижениякоторого модуль B вектораB индукции магнитного поля в произвольной точке пространства, занятого ферромагнетиком, становится линейнозависимым от модуля Hвектора H напряжённости внешнегомагнитного поля, то имеет место максимальнаяпетлягистерезиса, изображённая на рис. 7.39 синей сплошной линией. Если внешнеемагнитное поле увеличивают до H величины, меньшегоHнас, то имеет место частнаяпетлягистерезиса, изображённая на рис.7.39 синей штриховой линией.

В отличие от (7.172) диамагнетиковили (7.186)парамагнетиков, физическая природа процессов в которых при помещении их во внешнеемагнитное поле выводится из основных законов электромагнетизма, процессы, происходящие в ферромагнетиках при помещении их во внешнеемагнитное поле, выводятся из основных законов квантовой физики.

Явлением магнитострикцииназывается изменение формы и объёма ферромагнетикапри егонамагничивании. Простейшей мерой магнитострикционногоэффекта является Δl/lлинейная магнитострикция, где Δl - удлинениеобразца, l - его первоначальнаядлина. Истинной магнитострикциейназывается изменение длин ферромагнитныхобразцов в результате действия на них достаточно больших внешних магнитных полей.








Дата добавления: 2016-02-14; просмотров: 578;


Поиск по сайту:

При помощи поиска вы сможете найти нужную вам информацию.

Поделитесь с друзьями:

Если вам перенёс пользу информационный материал, или помог в учебе – поделитесь этим сайтом с друзьями и знакомыми.
helpiks.org - Хелпикс.Орг - 2014-2024 год. Материал сайта представляется для ознакомительного и учебного использования. | Поддержка
Генерация страницы за: 0.008 сек.